К. В. Зотин

Изотоп 130Bа: двойной е-захват. Двойной β-распад 238U, 130Te. Гео- и радиохимические методы исследования

 Введение

    Одним из самых редких известных распадов ядер является двойной β‑распад. При двойном
β-распаде атомное ядро (A,Z) испускает два электрона и два антинейтрино или два позитрона и два нейтрино, превращаясь в ядро –изобару (А,Z±2). Также распад может осуществляться не только на основное состояние дочернего ядра, но и на возбуждённые состояния. В этом случае излучается ещё один или несколько γ‑квантов и/или конверсионных электронов.
    Можно выделить четыре основных вида двойного бета-распада:

(A,Z) → (A,Z+2) + 2e− + 2антинейтриноe   −  β−- распад
(A,Z) → (A,Z−2) + 2e+ + 2νe   −  β+- распад
 e− + (A,Z) → (A,Z−2) + e+ + 2νe  − е-захват с испусканием позитрона
2e− + (A,Z) → (A,Z−2) + 2νe − двойной е-захват

    Также существует гипотеза о существовании безнейтринного двойного β-распада, однако он возможен лишь в том случае, когда нейтрино является майорановой частицей (т.е. нейтрино и антинейтрино тождественны). Однако экспериментально данный распад пока не обнаружен. Теоретические оценки периода полураспада для 0ββν достигают для отдельных ядер 1025 лет.

Рис.1 Безнейтринный и нейтринный двойные бета-распады.

    Двойной β-распад наблюдается достаточно редко, т.к. для того, чтобы он осуществился необходимо, чтобы цепочка двух последовательных β‑распадов была запрещена по энергии или сильно подавлена законом сохранения полного момента количества движения.
    В этом обзоре будет кратко рассказано об основных методах изучения двойного β-распада, измерении периодов полураспада двойных β-распадов 130Те и 238U  и об одном из видов двойного
β-распада – двойном е-захвате.

 1. Методы изучения двойного β-распада

    Основная сложность регистрации двойного β-захвата в первую очередь связана с тем фактом, что он имеет очень большое время жизни. Существует три основных метода изучения двойного β-распада: радио- и геохимический и прямое наблюдение, которое заключается в длительном счёте событий распада (несколько десятков тысяч часов). В данном обзоре этот метод рассматриваться подробно не будет.
    Радиохимический метод заключается в получении химически  чистых радионуклидов из сложных по составу веществ с последующим измерением α-, β-, и γ-излучения с помощью соответствующей радиометрической аппаратуры (например спектрометров). Используется при выделении и исследовании свойств радиоактивных элементов и изотопов; определении содержания и установлении закономерностей поведения искусственных и естественных радионуклидов в окружающей среде. Радиохимический анализ позволяет регистрировать акты распада отдельных атомов, определять до 10-12-10-15 г элемента в 1 г анализируемого вещества. Для выделения микроколичеств вещества в радиохимическом анализе применяют метод носителей, заключающийся в добавлении к анализируемому образцу макроколичества (порядка мг) стабильных изотопов исследуемых радионуклидов (изотопных носителей) или других элементов (неизотопных носителей), которые ведут себя в химическом отношении подобно определяемым радионуклидам (например, бария или свинца при определении урана). Точность анализа зависит от правильного подбора носителей, их количества (с одной стороны, оно должно быть достаточным для более полного выделения радионуклида после проведения всех операций радиохимической очистки, с другой — минимальным для уменьшения эффектов самопоглощения и саморассеяния излучения при измерении радиоактивности), скорости изотопного обмена между радионуклидом и носителем и т.д.
    Впервые метод был применён в 1898 г. учёными Пьером и Мари Кюри для химического выделения радия и полония из отходов урановой смоляной руды.
    Геохимический метод получения постоянных распада основан на поиске дочерних продуктов распада в геологических отложениях известного возраста. Вероятность разделение продуктов распада и исходных изотопов гораздо выше, если химическая природа распадающегося изотопа и продуктов распада различны. Также для успешных измерений нужны достаточно древние образцы, чтобы в них содержалось достаточное для детектирования количество продукта распада. Наибольший интерес для изучения представляют собой распады в  изотопы Xe и, в меньшей степени, Kr, в силу их малого содержания в природе и большого числа стабильных изотопов. Однако минералы, содержащие Те и Se, как правило являются мягкими образованиями, которые подвержены рекристаллизации в процессе минералообразования. Это ведёт к уменьшению содержания изотопов благородных газов в образцах, что существенно влияет на измеряемые времена полураспадов Se-Kr и Te-Xe. Однако, несмотря на возникающие из этого факта трудности, геохимический метод был до недавнего времени единственным методом, позволяющим достаточно точно измерить период полураспада двойного β-распада. С точки зрения информативности у этого метода есть ряд недостатков, в частности он не даёт никакой информации об уносимой β-частицами энергии и о нейтринных компонентах распада. Однако, несмотря на это, геохимический метод по-прежнему широко используется для получения информации о различных процессах, которые нельзя зарегистрировать иным путём. [4]

2. Экспериментальное измерение периода полураспада двойного β‑распада
130Те и 238U

    Впервые этот метод был применён в эксперименте по поиску двойного β-распада 130Те при изучении горных пород, содержащих продукт распада 130Те – 130Хе. Однако это открытие стояло под сомнением ещё целых 15 лет, пока результаты многочисленных геохимических экспериментов не подтвердили его существование. Интересно, что в результате всех экспериментов были получены два различных периода полураспада 130Те: 2.7·1021 и 0.8·1021 (рис. 2).


Рис.2. Различие периода полураспада двойного бета-распада 130Те в различных экспериментах.

    Долгое время этот факт не могли объяснить: высказывались предположения, что меньшее время жизни получено при использовании более «молодого» образца (возрастом всего 107–108 лет), возникла даже гипотеза, что константа слабого взаимодействия зависит от времени. Однако было установлено, что подобная разница в результатах вызвана сильной естественной убылью Хе в  горных породах большого возраста. [2]
    Наиболее интересным, с точки зрения периода полураспада, является двойной  β-распад 128Те.
T1/2 = 2.2·1024 , на данный момент это самый большой из измеренных периодов полураспада, на 14 порядков превышающий возраст Вселенной.

Оценки периода полураспада 128Те

Reference Half-life
Takaoka and Ogata 1966 3·1022 у
Srinivasan et al 1972 >3·1023 у
Hennecke et at 1975 1.5·1024
Kirslen 1983 >8·1024 у
Kirsten et al 1986 >5·1024 у
Manuel 1986 1.4·1024 у
Chiou and Manuel 1988 1.8·1024 у
Lin et at 1988b 1.8·1024 у
Takaoka and Sagawa 1990 2.5·1024 у
Lee et at 1990a 1.6·1024
Current best estimate 2·1024 у

    Преимущественно двойной β-распад наблюдается у лёгких изотопов, однако возможен и для некоторых тяжёлых элементов, например 238U. На данный момент известны три вида спонтанных распадов 238U: α-распад, спонтанное деление и двойной β-распад. По сравнению с другими изученными 2νββ распадами, распад 238U в 238Pu имеет несколько особенностей:

  1. Энергия распада (1,1 МэВ) является одной из наименьших среди изученных систем, что позволяет ярче проявляться прочим низкоэнергетич­ным процессам, например, безнейтринному двойному β-распаду (0νββ).
  2. Большое Z ядра и множественность возможных каналов распада 238U уменьшают вероятность протекания других реакций с образованием 238Pu (в частности, реакции 238U(p,n) 238Np, в которой образовавшийся 238Np распадается в 238Pu с периодом полураспада 2.117 дней). (Рис.3)

    При изучение 2νββ распада 238U важное значение имеет тот факт, что большое количество 238Pu осаждается в результате атмосферных ядерных испытаний и сгорания спутников на ядерном топливе при вхождении в атмосферу Земли. Поэтому для проведения экспериментальных измерений использовались образцы очищенного урана, полученные до того, как концентрация 238Pu в атмосфере существенно повысилась.
    Исследования распада урана проводились радиохимическим методом: из нескольких тонн урана 238U был выделен продукт двойного β-распада 238Pu

238U → 38Pu + 2e− + 2антинейтриноe.


Рис.3. Возможные каналы распада 238U.

    Для того, чтобы избавиться от конкурирующего процесса β-распада 238U в 238Np было измерено (p,n) сечение для 238U на ускорителе Ван-де-Граафа в Лос-Аламос. Так же была учтена вероятность образования 238Np от космических лучей за время транспортировке образца. Однако в целом эти числа достаточно малы (например, за 33 года хранения и транспортировки образца образовалось всего порядка 200 атомов 238Np). Полученный чистый 238Pu изучался с использованием низкофоновых счетчиков α-частиц. В результате  был получен период полураспада двойного
β-распада 238U T1/2(238U)2·1021 лет [1].


Рис.4. Распределение числа альфа-частиц по энергиям при распаде 238Pu, полученного из 238U

    На данный момент двойной  β-распад экспериментально обнаружен всего для 10 изотопов, причём все они испытывают 2β−2νe  распад. 2β+2νe  распад экспериментально не обнаружен. На данный момент активно ведутся различные эксперименты по поиску безнейтринного двойного β‑распада (NEMO, MOON, AMoRE). В случае, если он будет найден, подтвердится гипотеза майорановской природы нейтрино, что кардинально изменит и/или расширит стандартную модель.

Изотопы с экспериментально обнаруженным 2β−2νe  распадом

Изотоп Период полураспада, лет
48Ca
76Ge (1.5±0.1)·1021
82Se (9.2±1.0)·1019
96Zr (2.3±0.2)·1019
100Mo (7.6±0.4)·1018
116Cd (2.8±0.2)·1019
128Te (1.9±0.4)·1024
130Te
150Nd (8.2±0.9)·1018
238U (2.0±0.6)·1021

3. Двойной е-захват

    Распад ядра, в котором два орбитальных электрона захватываются двумя протонами, в результате чего испускаются два нейтрино, называется двух нейтринным двойным е-захватом (2νЕСEC):

2e− + (A,Z) → (A,Z−2) + 2νe,

где Z – зарядовое число, А – массовое число распадающегося ядра. 2νЕСEC разрешён в Стандартной Модели физики частиц, законы сохранения (в том числе и закон сохранения лептонного числа) не нарушаются. Если распад происходит в основное состояние дочернего ядра, то почти вся выделившаяся в распаде энергия (равная, с точностью до множителя c2, разности масс материнского и дочернего атомов) уносится нейтрино, за исключением части энергии, потраченной на создание вакансий в электронной оболочке.
    Двойной е-захват впервые был обнаружен на изотопе 130Ва: 2e− + 130Ba → 130Xe + 2νe. Изучение двойного е-захвата изотопа 130Ва проводилось с использованием геохимического метода. Т.к. существовавшие нижние оценки для периода полураспада 130Ва (~4∙1021 лет) не превышает 1022 лет, то можно обнаружить спектр дочернего продукта (130Xe) в геологических отложениях с высоким содержанием бария.
    В эксперименте использовались образцы барита, добытые с глубины не менее 100 м с малым содержанием урана и тория. В силу того, что в образцах присутствуют различные примеси Хе, был выбран образец с низким содержанием 131Хе (который образуется в результате захвата нейтрона 130Ва) и других изотопов Хе, образующихся в результате распадов тяжёлых ядер. Атмосферный Хе, хоть и присутствует в баритах, однако может быть учтен, т.к. его состав хорошо изучен. [3]
    BaSO4 распадается при температуре 900-1100° С в вакууме, высвобождая Хе, однако даже с учётом того, что при больших температурах выделяется значительное количество Хе, лишь малая часть его является 130Хе. Полученный газ очищается от химически активных примесей геттерированием, а лёгкие благородные газы адсорбируются на активированном угле. В результате был получен 130Хе, который является результатом распада 130Ва. Полученный период полураспада составил (2.2±0.5)·1021 лет. Однако этот результат нельзя считать окончательным доказательством существования 2-е захвата 130Ba, т.к. информация о периоде полураспада, полученная при анализе образцов разного возраста сильно различается (2.2~7.1∙1021 лет). [5]
    Помимо 2е захвата могут наблюдаться и другие моды распада. В частности, при разнице масс между начальным и конечным состоянием, превышающей две массы электрона (1.022 Mev) может инициироваться  еβ+ распад, который состоит в поглощении электрона и испускании позитрона. Этот процесс регистрируется одновременно с двойным е-захватом, разница энергий этих двух процессов зависит от свойств ядер. Более того, если разница масс составляет четыре массы электрона (2.044 MэВ), может появиться третья мода двойного позитронного распада. Однако только в шести известных ядрах все эти моды можно наблюдать одновременно. Например, у 124Xe, у которого  2νЕСEC сильно выражен.
    Существует также предположение о существовании ещё одной моды двойного е-захвата. Если электроны поглощаются без испускания нейтрино, такой процесс называется безнейтринным двойным е-захватом (0νЕСEC). Закон сохранения лептонного числа не соблюдается в этом распаде, а значит, он возможен лишь в том случае, если нейтрино является майорановой частицей (то есть нейтрино и антинейтрино тождественны). На данный момент 0νЕСEC не обнаружен. Уравнение безнейтринного двойного е‑захвата:

2e− + (A,Z) → (A,Z-2).

Можно рассмотреть ожидаемую схему 0νЕСEC  на примере распада 124Хе.

2e− + 124Хе → 124Te.


Рис. 5. Схема 0νЕСEC  124Хе. Eγ* − энергия γ-квантов, соответствующих двойному е-захвату.

    На рис.5 представлена предполагаемая схема ECEC распада 124Xe на первое возбуждённое состояние 124Те. В проводившихся экспериментах по поиску ЕСЕС 124Хе считалось число γ-квантов, образующихся при распаде  возбуждённого состояния атома 124Те. Однако достоверно установить существование безнейтринного двойного
е-захвата по этим данным установить не удалось.

 

 

 

Литература

  1. Anthony Turkevich, T.E. Economou// Phys. Rev. Lett. 67, 3211 (1991)
  2. A.P. Meshik, C.M. Hohenberg , O.V. Pravdivtseva, T.J. Bernatowicz, Y.S. Kapusta//Nuclear Physics A 809 (2008) 275–289
  3. D.-M. Mei,  I. Marshall,  W.-Z. Wei, and C. Zhang//Phys. Rev. C 89, 014608 (2014)
  4. Hans Volker Klapdor-Kleingrothaus/Seventy Years of double beta-decay, World Scientific (2010)
  5. A. P. Meshik, C. M. Hohenberg, O. V. Pravdivtseva, Ya. S. Kapusta//PHYSICAL REVIEW C, VOLUME 64, 035205 (2001)

home

На головную страницу

Рейтинг@Mail.ru