Метод обратного комптоновского рассеяния лазерных фотонов на
электронах высокой энергии в сравнении с другими методами
Впервые метод обратного комптоновского рассеяния был
предложен в 1963 году Арутюняном и Туманяном, которые рассчитали основные
характеристики пучка, получающегося при столкновении лазерных фотонов с
электронами. Затем этот метод был экспериментально подтвержден в ФИАНе и
детально изучен во Фраскати. Широкое применение метода обратного комптоновского
рассеяния в фотоядерных экспериментах началось в 1994 году в Новосибирске, где
был выполнен цикл работ по исследованию фотопоглощения и фотоделения ядер на
установке РОКК (Рассеянные Обратные Комптоновские Кванты). В настоящее время
работы по фотоядерным реакциям на комптоновских пучках активно ведутся в
Брукхэвене (США) на установке LEGS (Laser Electron Gamma Source), Гренобле на
накопителе ESRF (эксперимент GRAAL – GRenoble Accelerateur Anneau Laser), в
Японии на SРring-8 (установка LEPS – Laser Electron Photon Source) и других.
Дополнительную информацию по этим установкам можно найти в обзоре [6.1].
Важным достоинством используемого в этих работах пучка (в
дополнение к монохроматичности, обеспечиваемой системой мечения) является
когерентность и высокая степень поляризации, что позволяет исследовать спиновую
структуру нуклонов, различные поляризационные эффекты в рассеянии фотонов на
ядрах и нуклонах. Для получения комптоновских пучков необходимы электронные
накопители, где ток электронов достигает нескольких сотен mA. При этом
интенсивность гамма - пучка сравнительно невысока (до 107 фотон/сек).
Ограничение по интенсивности связано с выбиванием лазерным лучом электронов с
орбиты накопителя и уменьшением времени жизни пучка. Для фотоядерных
исследований в области средних энергий существуют дополнительные ограничения на
интенсивность пучка, связанные с ограниченным быстродействием используемой
электроники, возможностями системы сбора и обработки данных при записи событий,
и в целом все эти условия вполне согласуются между собой.
Повышение интенсивности гамма – пучка, получаемого методом
обратного комптоновского рассеяния вполне возможно, если использовать
длинноволновые лазеры. В этом случае потери энергии электрона на излучение
гамма-квантов сравнительно невелики, и поэтому рассеянный электрон не теряется в
накопителе, а возвращается на свою равновесную орбиту. В этом случае
принципиальных ограничений на интенсивность пучка нет. Первые успешные
экспериментальные результаты в этом направлении получены в Японии на нескольких
электронных накопителях с использованием длинноволновых СО2
лазеров, а также в США в университете Дьюка с помощью лазера на свободных
электронах. Учитывая важность этого направления, особенно для прикладных
исследований, мы обсудим этот вопрос ниже в отдельной главе.
Среди проектов для будущих установок подобного типа следует
отметить станцию “ГАММА”, которая создается в Курчатовском Центре Синхротронного
Излучения (КЦСИ) на накопителе электронов “Сибирь-2”. В России этот центр
является первым специализированным источником СИ, и создание на нем пучка
жестких гамма квантов является актуальной задачей.
6.1. Основные характеристики процесса обратного комптоновского рассеяния
Дифференциальное сечение обратного комптоновского
рассеяния лазерных фотонов на электронах в лабораторной системе (без учета
поляризации) согласно расчетам [7,8] можно представить виде :
,
(6.1)
где K = 1 + n + ,
n = ,
= Ee/me
, = 2
/ Ee
, -
энергия лазерных фотонов,
- угол вылета гамма – кванта относительно импульса электрона.
Спектр гамма – квантов, который представлен на рис.6.1, описывается
уравнением
(6.2)
Энергия комптоновских квантов однозначно связана с углом рассеяния:
(6.3)
Рис.
6.1. Спектр d0/dEγ
(левая шкала) и поляризация (3 - линейная ,
2 – циркулярная (правая
шкала)) для обратного комптоновского излучения. По оси
абсцисс отложена энергия (верхняя шкала) и угол испускаемых
гамма–квантов.
Из приведенных формул видно, что большая часть интенсивности
пучка фотонов сосредоточена в пределах малого угла, характеризуемого
релятивистским фактором 1/
= me/Ee. Для большинства имеющихся установок энергия
электронов составляет несколько ГэВ, следовательно характерный угол не превышает
10-3 рад.
Поляризация комптоновских гамма квантов определяется
поляризацией лазерных фотонов. Сечение с учетом поляризации фотонов (при
рассеянии на неполяризованных электронах) можно выразить через параметры Стокса
ξ = {ξ1, ξ2 , ξ3}, где ξ3 = 1
означает горизонтальную (х) линейную поляризацию, ξ3
= -1 соответствует вертикальной (y) линейной поляризации,
ξ1 характеризует линейную поляризацию под углом 450,
ξ2 соответствует циркулярной поляризации :
.
(6.4)
Здесь
означает азимутальный угол, x и y – переменные, определяемые начальным и
конечным импульсом фотона (k, k') и электрона (p,p'), х = 2pk/m2,y = 2pk'/m2 , соответственно.
Зависимость линейной и циркулярной поляризации гамма квантов
от энергии вместе со спектром показана на рис.6.1. Видно, что при максимальной
энергии, которая соответствует углу рассеяния 1800, степень
поляризации равна 100 %. Следует однако отметить, что до сих пор прямых
экспериментов по измерению поляризации гамма – квантов средних энергий не было
сделано.
6.2. Параметры установок
Основные параметры имеющихся в мире установок с пучками
комптоновских фотонов средних энергий приведены в таблице 6.1.
Таблица 6.1. Параметры установок с пучками обратных
комптоновских фотонов
Название установки и
накопителя
Ladon
Taladon
РОКК
LEGS
GRAAL
LEPS
1
2
1М
Фраскати
Adone
Новосибирск
ВЭПП 4, 3, 4М
Брукхэвен
NSLS
Гренобль
ESRF
Осака
SP- ring 8
Энергия электронов
Ее, ГэВ
1.5
1.5
1.8-5.5
.35 - 2.0
1.4-5.3
2.5
6.04
8.0
Ток электронов
Ie, A
0.1
0.1
0.2
0.1
0.2
0.2
0.1
0.2
Энергия лазерных фотонов
W, эВ
2.45
2.45
2.34 -2.41
2.41 – 2.53
1.17 – 3.51
3.53
3.53
3.5
Энергия комптоновских квантов
Eγ, МэВ
5-80
35-80
100-960
140 – 220
100 –1200
180 -320
550 –1470
150-2400
Разрешение по энергии
(FWHM),
MэВ
0.07- 8
4 –2
1.5 – 2
4
6
16
30
Интенсивность Nγ,сек
105
5.105
2.105
2.106
2.106
4.105
2.106
107
Видно, что имеющиеся установки перекрывают широкий
диапазон энергий вплоть до 3.5 ГэВ. Интенсивность пучка не превышает 107
фотонов/сек, что определяется временем жизни пучка в накопителе. Для получения
высокой степени монохроматичности комптоновского пучка по энергии дополнительно
используется метод мечения, то есть регистрация на совпадение рассеянных
электронов с продуктами ядерной реакции. Для этого предпочтителен непрерывный во
времени пучок, или пучок с большим коэффициентом заполнения.
На современных накопителях, используемых как
специализированные источники синхротронного излучения, расстояние между банчами
(электронными сгустками) может составлять величину порядка одной наносекунды при
длительности сгустка несколько десятков пикосекунд, а длина орбиты достигает
километра и более. Поэтому такой пучок с точки зрения регистрирующей системы (с
учетом разрешающей временной способности при регистрации на совпадение
электронов с продуктами ядерной реакции) можно считать непрерывным. Однако, даже
в односгустковом режиме, используемом для работы на встречных пучках, частота
повторения достаточна для работы системы мечения при ограниченной интенсивности.
Рис.
6.2. Схема установки РОКК-2 на накопителе электронов ВЭПП-3. TS -
система мечения фотонов по энергии,М1 – M2 - магниты, L1 - L4 -
квадрупольные линзы, w - кварцевое окно), L – лазер, АОМ -
акусто-оптический модулятор, РС - ячейка Поккельса, FD - детектор
ядерных фрагментов, CМ – очищающий магнит, SC, Х, Y, PC – мониторы
пучка, TD – детектор полного поглощения фотонов.
Варианты систем мечения различны на разных установках и
отличаются как типом детекторов для регистрации рассеянных электронов, так и
элементами накопителя, которые требуют специальной доработки. В Брукхэвене на
установке LEGS используется длинный канал для проводки рассеянных электронов к
пластиковым сцинтилляторам через специально сконструированную линзу.
На всех остальных установках, отмеченных выше в табл. 1,
детектор рассеянных электронов устанавливается за магнитом накопителя в
непосредственной близости от оси пучка электронов. При этом, чтобы иметь
максимальный диапазон системы мечения, на время инжекции, когда колебания орбиты
велики, детектор на несколько сантиметров отодвигается от пучка, в рабочем
режиме приближается к нему. В качестве примера на рис. 2 показана схема,
используемая в Новосибирске на установке РОКК-2.
Следует отметить, что гамма – установки, приведенные в
таблице 1, имеются на всех центрах синхротронного излучения, на которых работает
одновременно большое число пользователей пучков СИ. Это обусловлено не только
интересом к изучению взаимодействия гамма квантов с ядрами, но и тем, что
создание комптоновских установок на накопителях полезно для диагностики работы
самого накопителя, что включает в себя прецизионный контроль вакуума,
диагностику накопления ионов в накопителе, измерение положения и стабильности
орбиты электронов, измерение динамической поляризации пучка электронов в
накопителе.
Установлено, что вакуум в накопителе неоднороден; вблизи
орбиты за счет накопления ионов он значительно отличается от среднего. Обычными
методами изучать такие параметры, которые очень важны для оптимальной настройки
пучка, практически невозможно. В этой связи большой интерес представляет проект
создания комптоновского пучка на накопителе электронов “Сибирь-2” в Курчатовском
центре синхротронного излучения КЦСИ, который является первым специализированным
источником СИ в России.
Дополнительная литература:
В.Г.Недорезов, А.А.Туринге, Ю.М.Шатунов. Фотоядерные эксперименты на
пучках гамма-квантов, получаемых методом обратного комптоновского рассеяния.
УФН 174, 4 (2004) 354-370.