Вероятность перехода квантовой системы под действием электромагнитного излучения Одна из основных задач теории – вычисление вероятностей
мореходов системы (атома или ядра) из начального состояния в конечные под
действием электромагнитного поля. Для получения вероятностей электромагнитных
переходов будем использовать зависящую от времени (нестационарную) теорию
возмущений, а электромагнитное поле рассматривать как классический объект. Такой
подход позволяет в относительно простой форме получить основные результаты.
Правомерность использования теории возмущений следует из сравнительной слабости
электромагнитного взаимодействия, характеризуемого малой безразмерной константой 1.1. Нестационарная теория возмущений. Пусть H0 – не зависящий от времени гамильтониан квантовой системы в отсутствие внешних полей, причем для этого гамильтониана уравнение Шредингера допускает точное решение. Тогда гамильтониан H этой системы в присутствии нестационарного внешнего поля имеет вид H = H0 + V(r,t), где V(r,t) – оператор, описывающий взаимодействие внешнего поля с
системой (оператор возмущения). Теория возмущений используется тогда, когда
выполняется условие V(r,t) << H0. Введем обозначение , тогда . В первом порядке зависящей от времени теории возмущений вероятность перехода w квантовой системы в единицу времени из состояния, описываемого волновой функцией i, в состояние, описываемое волновой функцией f (i и f – собственные функции оператора H0) под действием возмущения , дается выражением
причем переходы происходят в состояния, обладающие энергией Возмущение V+(r,t) приводит к тому, что квантовая система
теряет энергию 1.2. Квантовая система в поле плоской электромагнитной волны. Полный гамильтониан H системы частиц и электромагнитного поля имеет вид H = H0 + Hel + V(r,t), где H0 – гамильтониан системы в отсутствие внешних полей, Hel
– гамильтониан электромагнитного поля и V(r,t) – гамильтониан
взаимодействия системы с электромагнитным полем (оператор возмущения). где pa и ma – оператор импульса и масса частиц системы, а Wab – энергия взаимодействия частиц a и b. Hel - не что иное, как энергия электромагнитного поля. Классическое выражение для нее , где E и H - напряженности электрического и магнитного полей.
Если поле квантовано и представляет собой совокупность n фотонов энергии Hel = n Выражение для оператора V(r,t) выводится в прил. 1 и имеет в случае бесспиновых частиц вид
где еa - электрические заряды частиц системы, а А -
векторный потенциал электромагнитной волны в той точке, где находится частица a.
где k - волновой вектор, направление которого определяет направление
распространения волны
которое выполняется для волны, поляризованной перпендикулярно направлению
распространения, т. е. поперечной волны. , причем A0 = A0ε. Для v(r) имеем
Именно этот оператор и будет использован ниже в выражении (1.1) для вычисления вероятности перехода квантовой системы в единицу времени. |