Вероятность перехода квантовой системы под действием электромагнитного излучения

    Одна из основных задач теории – вычисление вероятностей мореходов системы (атома или ядра) из начального состояния в конечные под действием электромагнитного поля. Для получения вероятностей электромагнитных переходов будем использовать зависящую от времени (нестационарную) теорию возмущений, а электромагнитное поле рассматривать как классический объект. Такой подход позволяет в относительно простой форме получить основные результаты. Правомерность использования теории возмущений следует из сравнительной слабости электромагнитного взаимодействия, характеризуемого малой безразмерной константой e2/h/c = 1/137.
   
Напомним некоторые положения нестационарной теории возмущений.

    1.1. Нестационарная теория возмущений. Пусть H0 – не зависящий от времени гамильтониан квантовой системы в отсутствие внешних полей, причем для этого гамильтониана уравнение Шредингера допускает точное решение. Тогда гамильтониан H этой системы в присутствии нестационарного внешнего поля имеет вид

H = H0 + V(r,t),

где V(r,t) – оператор, описывающий взаимодействие внешнего поля с системой (оператор возмущения). Теория возмущений используется тогда, когда выполняется условие V(r,t) << H0.
    Пусть квантовая система находится в поле, характеристики которого периодически меняются со временем с частотой омега (примером такого поля является поле монохроматической электромагнитной волны). Тогда оператор возмущения V(r,t) также будет периодически меняться со временем с той же частотой и, следовательно, может быть записан в виде

Введем обозначение , тогда

.

    В первом порядке зависящей от времени теории возмущений вероятность перехода w квантовой системы в единицу времени из состояния, описываемого волновой функцией psii, в состояние, описываемое волновой функцией psif (psii и psif – собственные функции оператора H0) под действием возмущения , дается выражением

(1.1)

причем переходы происходят в состояния, обладающие энергией Ef = Ei + h/омега и плотностью роf(Ef) (Ei и Ef – собственные значения оператора H0, отвечающие собственным функциям psii и psif).

Возмущение V+(r,t) приводит к тому, что квантовая система теряет энергию h/омега путем вынужденного испускания, Ef = Ei - h/омега. Под действием возмущения V(r,t) система приобретает энергию h/омега и Ef = Ei + h/омега. B дальнейшем мы будем рассматривать лишь последний случай, соответствующий поглощению энергии поля, оставляя в операторе возмущения V(r,t) лишь второе слагаемое V(r,t), которое зависит от времени как .
    Для того чтобы вычислить с помощью выражения (1.1) вероятность поглощения электромагнитного излучения квантовой системой, требуется знание конкретного вида оператора взаимодействия системы с электромагнитным полем. Для этого оператора можно получить точное выражение (см. прил. 1). Подчеркнем, что в том случае, когда между квантовой системой и налетающей частицей осуществляется сильное взаимодействие, выражение для гамильтониана этого взаимодействия можно получить лишь в определенных модельных приближениях.
    Будем рассматривать случай, когда на квантовую систему падает плоская монохроматическая электромагнитная волна.

    1.2. Квантовая система в поле плоской электромагнитной волны. Полный гамильтониан H системы частиц и электромагнитного поля имеет вид

H = H0 + Hel + V(r,t),

где H0 – гамильтониан системы в отсутствие внешних полей, Hel – гамильтониан электромагнитного поля и V(r,t) – гамильтониан взаимодействия системы с электромагнитным полем (оператор возмущения).
    В дальнейшем под системой будем понимать совокупность А нерелятивистских частиц. Тогда

где pa и ma – оператор импульса и масса частиц системы, а Wab – энергия взаимодействия частиц a и b. Hel - не что иное, как энергия электромагнитного поля. Классическое выражение для нее

,

где E и H - напряженности электрического и магнитного полей. Если поле квантовано и представляет собой совокупность n фотонов энергии h/омега, то

Hel = nh/омега.

    Выражение для оператора V(r,t) выводится в прил. 1 и имеет в случае бесспиновых частиц вид

, (1.2)

где еa - электрические заряды частиц системы, а А - векторный потенциал электромагнитной волны в той точке, где находится частица a.
    Конкретизируем это выражение для случая, когда система поглощает падающую на нее плоскую монохроматическую волну. Векторный потенциал такой волны можно записать в виде

, (1.3)

где k - волновой вектор, направление которого определяет направление распространения волны (k = nомега/c, а n - единичный вектор в направлении k), и - единичный вектор поляризации излучения.
    Векторный потенциал А должен удовлетворять условию div=  0 (см. прил. 1). Для плоской волны это условие равносильно требованию

kε = 0, (1.4)

которое выполняется для волны, поляризованной перпендикулярно направлению распространения, т. е. поперечной волны.
    Подставляя в формулу (1.2) для V(r,t) лишь первый член из выражения (1.3) для векторного потенциала плоской волны, который имеет отрицательную частоту и, следовательно, отвечает поглощению излучения, получаем

,

причем A0 = A0ε. Для v(r) имеем

. (1.5)

Именно этот оператор и будет использован ниже в выражении (1.1) для вычисления вероятности перехода квантовой системы в единицу времени.


СодержаниеКлассическое представление излучения и фотоны

На головную страницу

Рейтинг@Mail.ru