Состояния рассматриваемых нами квантовых систем (атома и
ядра) характеризуются определенными значениями момента количества движения J и
четности P. Поэтому в любом процессе, в котором такие квантовые системы
переходят из одного состояния в другое, должны учитываться правила отбора по
моменту и четности. Если атом или ядро переходят из одного состояния в другое в
результате поглощения электромагнитного излучения, то законы сохранения момента
количества движения и четности требуют, чтобы поглощенное излучение также имело
определенные значения J и P. Поэтому участвовать в атомных и ядерных процессах
может лишь такое электромагнитное излучение, волновая функция которого –
собственная функция операторов момента и четности.
Плоская волна не имеет определенного момента и четности.
Однако векторный потенциал такой волны можно разложить в ряд по состояниям с
определенными значениями J и P. Это разложение носит название разложения по
мультипольным волнам (или просто мультиполям). Отдельные члены такого разложения
будут отвечать электромагнитным волнам (фотонам) с определенными значениями
момента и четности, которые могут быть поглощены атомами и ядрами. Таким образом, задача состоит в том, чтобы перейти от
поля фотонов с определенным значением импульса (k)
к полю фотонов с определенными значениями момента и четности. Прежде чем
записать разложение плоской волны по мультиполям, напомним классификацию фотонов
по моменту и четности.
Полный момент количества движения фотона J принимает
целочисленные значения, начиная с единицы: J = 1, 2, 3,.... Невозможность для
фотона J = 0 следует из того, что электромагнитная волна поперечна и поэтому не
может быть описана сферически симметричной волновой функцией.
К фотону неприменимо обычное определение спина как момента
количества движения в системе покоя, так как такой системы для фотона не
существует. Поскольку, однако, фотон – квант векторного поля, а любое векторное
поле пригодно для описания частицы со спином 1 (это можно показать, рассматривая
свойства векторного поля по отношению к вращениям системы координат),то фотону
удобно приписать спин S = 1. Из этого следует, что полный момент фотона J можно
формально рассматривать как векторную сумму спинового S и орбитального L
моментов (=+),
причем орбитальный момент L в данном случае не что иное, как ранг сферических
функций YLm, входящих в состав волновой функции фотона.
Фотоны с определенным значением J называются 2J-польными
(дипольными, если J = 1; квадрупольными, если J = 2; октупольными, если J = 3 и
т.д.). Для данного J квантовое число орбитального момента L может принимать три
значения: L = J+1, J, J–1 так как спин фотона S = 1.
Четность фотона Рф определяется правилом
Рф=(–1)L+1.
Таким образом, фотоны с одинаковым J могут иметь
различные значения орбитального момента, а следовательно, и четности. Фотоны,
для которых орбитальный момент совпадает с полным, т. е. L = J, имеют четность
(–1)J+1 и называются магнитными (или кратко MJ) фотонами. Фотоны, для
которых L = J + l, имеют четность (–1)J и называются
электрическими (или EJ) фотонами. Основания для такой классификации изложены в
прил. 2. Таким образом, фотоны электрического типа, в отличие от фотонов
магнитного типа, не имеют определенного значения орбитального момента. Их
волновая функция является линейной комбинацией состояний с L = J + 1.
Для описания электрического (EJ) и магнитного (MJ) излучений
используются электрические и магнитные потенциалы и (см. прил. 2), которые можно
рассматривать как собственные функции EJ и MJ излучений, имеющих проекцию
полного момента, равную M. Разложение плоской волны по мультиполям есть
разложение по функциям
и .
Наиболее простой вид это разложение имеет тогда, когда
плоская волна поляризована по кругу и ее волновой вектор k направлен
вдоль оси z. В этом частном случае разложение по мультиполям имеет вид:
,
p = +1,
(3.1)
где ep (p = +1) - базисные векторы
комплексной циркулярной системы координат, причем левой круговой поляризации
отвечает p = +1, а правой p = –1. В соответствии с этим проекция полного момента
фотона может принимать значения либо +1, либо –1. Если волновой вектор k
имеет произвольное направление, то разложение по мультиполям более сложно
,
p = +1,
(3.2)
где
– матрица вращений (подробнее см. прил. 2 и 3), зависящая от углов
и , которые
определяют направление волнового вектора k в полярной системе координат.
В этом случае проекция полного момента фотона M принимает все возможные значения
(M = +J, +(J–1),...).