Отработавшее ядерное топливо тепловых реакторовНаибольшее распространение сегодня получили водно-водяные и кипящие тепловые реакторы. Состав ОЯТ различных реакторов несколько различается. Он зависит, в частности от выгорания, но не только. В типичном реакторе типа ВВЭР электрической мощностью 1000 МВт при использовании уранового топлива ежегодно образуется 21 т отработавшего ядерного топлива (ОЯТ) объемом 11 м3 (1/3 общей загрузки топлива). В 1 т ОЯТ, только что извлеченного из реактора типа ВВЭР, содержится 950- 980 кг урана-235 и 238, 5 - 10 кг плутония, продуктов деления (1.2 - 1.5 кг цезия-137, 770 г технеция-90, 500 г стронция-90, 200 г иода-129, 12 - 15 г самария-151), минорных актинидов (500 г нептуния-237, 120 - 350 г америция-241 и 243, 60 г кюрия-242 и 244), а также в меньшем количестве радиоизотопы селена, циркония, палладия, олова и других элементов. При использовании МОХ-топлива в ОЯТ будет больше америция и кюрия. Продукты деленияВ течении первых десяти лет тепловыделение ОЯТ после выгрузки падает приблизительно на два порядка и определяется в основном продуктами деления. Наибольший вклад в активность отработавшего топлива с трехлетним временем выдержки вносят: 137Cs + 137mBa (24%), 144Ce + 144Pr (21%), 90Sr + 90Y (18%), 106Ru + 106Rh (16%), 147Pm (10%), 134Cs (7%), относительный вклад 85Kr, 154Eu, 155Eu равен приблизительно 1% от каждого изотопа. Короткоживущие продукты деления
В течение нескольких лет после выгрузки, в то время как отработавшее топливо хранится в водонаполненных бассейнах, основной риск состоит в том, что потеря охлаждающей воды может привести к нагреву топлива до температуры, достаточно высокой, чтобы воспламенить циркониевый сплав из которого изготавливаются ТВЭЛы, что приведет к выбросу летучих радиоактивных продуктов деления. В ОЯТ содержатся также продукты деления с большими периодами полураспада. Долгоживущие продукты деления
В долгосрочном плане (104-106 лет) эти продукты могут представлять опасность из-за своей большей, чем у актинидов мобильности. АктинидыК минорным актиноидам относятся долгоживущие и относительно долгоживущие изотопы нептуния (Np-237), америция (Am-241, Am-243) и кюрия (Cm-242, Cm-244, Cm-245). НептунийНептуний, который преимущественно представлен единственным изотопом Np-237 нарабатывается на изотопе урана U-235 по следующей цепочке:
Схема его распада до ближайшего долгоживущего дочернего ядра имеет вид Np-237 (T1/2 = 2.14·106 лет; α) → Pa-233 (T1/2 = 27 суток; β) → U-233 (T1/2 = 1.59·105 лет; α) Анализируя динамику изменения активностей ядер в цепочке распадов, можно сказать, что Np-237 и Ра-233 будут находиться в вековом равновесии и их активности будут равны, а активность Ра-233 будет очень мала и ее можно не учитывать. Радиационные характеристики Np-237 и Ра-233
C0 – удельная активность материала в расчете на 1 кг Np-237
(Ки/кг); Q – энергия распада (МэВ); Нептуний, который преимущественно представлен единственным изотопом Np-237, вносит значительным вклад в долгосрочную радиотоксичность из-за его большого периода полураспада. Однако Np-237 не вносят существенного вклада в тепловыделение. Np-237 может быть трансмутирован как в тепловых, так и в быстрых реакторах. Америций К долгоживущим изотопам америция, нарабатываемым в значимых
количествах в реакторах на тепловых нейтронах, относятся
изотопы Аm-241 и Am-243. Изотоп Аm-242m нарабатывается в
существенно меньших количествах, однако его содержание в
америции, выделяемом из ОЯТ, может оказывать значительное влияние на
характеристики нейтронного излучения материала.
Am-241 Am-241 (T1/2 = 4.32·102 лет; α) → Np-237 (T1/2 = 2.14·106 лет; α) Так как T1/2(Am-241) << T1/2(Np-237), то радиационные характеристики процесса определяются исключительно параметрами распада собственно Аm-241 Am-243 Am-243 (T1/2 = 7.38·103 лет; α) → Np-239 (T1/2 = 2.35 суток; β) →Pu-239 (T1/2 = 2.42·104 лет; α) Am-243 и Np-239 находятся в радиационном равновесии и их активности равны. Am-242m Am-242m (T1/2 = 1.52·102 лет; γ) → Am-242 (T1/2
= 16 часов; 82% β ; 18% ЭЗ*) → В радиоактивность материала, содержащего Am-242m, дают вклад следующие
радионуклиды: Радиационные характеристики Аm-241, Am-243, Np-239, Am-242m, Am-242 и Cm-242
Америций является основным вкладчиком гамма-активности и радиотоксичности ОЯТ прилизительно через 500 лет после выгрузки, когда вклад продуктов деления уменьшается на на несколько порядков. Весь америций поддается трансмутации в интенсивном потоке нейтронов помощью реакций захвата и деления. КюрийCm-242 Сm-242 (Т1/2 = 163 суток; α) → Pu-238 (Т1/2 = 87.7 лет; α) → U-234 (Т1/2 = 2.46·105 лет; α) Активность Сm-242 быстро спадает, при этом активность Pu-238 увеличивается и, довольно быстро, за ≈ 3.4 года, активности Pu-238 и Сm-242 сравниваются при этом активность Cm-242 уменьшается приблизительно в 200 раз по сравнению с первоначальным уровнем. Радиационные характеристики Сm-242 и Pu-238
Сm-244 Сm-244 (Т1/2 = 18.1 лет; α) → Pu-240 (Т1/2 = 6.56·103 лет; α). Радиационные характеристики Сm-244
Сm-245 Сm-245 (Т1/2 = 8.5·103 лет; α) → Pu-241 (Т1/2 = 14.4 лет; β) → Am-241 (Т1/2 = 4.33·102 лет; α). При t >> Т1/2(Pu-241) активность Pu-241 находится в равновесии с активностью Cm-245. Радиационные характеристики Cm-245 и Pu-241
Кюрий вносит значительный вклад в гамма-активность, нейтронное излучение и радиотоксичность.
Кюрий плохо подходит для трансмутации,
поскольку сечения деления и захвата основных изотопов (Cm-242 и Cm-244) довольно
малы. Хотя Cm-242 имеет очень короткий период
полураспада (163 дней), он постоянно генерируется в облученном топливе в
результате
распада Тепловыделение и радиотоксичность ОЯТ
На рис. 3 показана тепловыделение
отработавшего топлива легководного реактора с выгоранием 50 ГВт·д/ттм.
Выгорание определяется как отношение выработанной тепловой энергии
за время кампании реактора к массе загруженного топлива. После
хранения в течение примерно 40 лет в отработавшем топливе остается
лишь несколько процентов от исходной радиоактивности. Тепловыделение
быстро падает в течение первых 200 лет после выгрузки. Причем первые
60 лет основной вклад в тепловыделение вносит распад продуктов
деления. Наибольший вклад вносят 137Cs +
137Ba и 90Sr + 90Y. Несмотря на то,
что минорные актиниды в реакторах производятся в относительно
небольших количествах, они вносят существенный вклад в
тепловыделение, выход нейтронов и радиотоксичность ОЯТ. Через 60 лет
в величине тепловыделения превалируют актиниды. После 200 лет
тепловыделение почти полностью вызвано актинидами − плутонием и
америцием. Медленное снижение тепловыделения обусловлена
относительно большими периодами полураспадов
241Am, 238Pu, 239Pu и 240Pu.
Примерно через год после загрузки топлива, когда ОЯТ выгружается из реактора, мощность дозы
от 1 т
составляет около 1000 Зв/ч. Это означает, что смертельная доза, около 5 Зв, принимается примерно
за 20 секунд. Доза полностью полностью зависит от вклада
гамма излучения. Излучение уменьшается со временем, но мощность дозы после 40
лет, когда отработавшее топливо должно быть размещено в глубоком хранилище,
по-прежнему высока − 65 Зв/ч. Поэтому при обращении с отработавшим ядерным
топливом требуются защитные меры против
внешнего облучения, от выгрузки из
реактора до окончательного захоронения. Из рис. 4 видно, что
доза от нейтронного излучения всегда много меньше, чем от гамма-излучения, но
нейтронное излучение снижается медленнее.
|