Метод искаженных волн

    Для описания прямых механизмов в середине 50-х годов был развит метод искаженных волн (МИВ) или борновское приближение с искаженными волнами (DWBA). Это наиболее распространенная, хотя и не единственная модель для описания прямых ядерных реакций.
    МИВ можно рассматривать как обобщение оптической модели на неупругие каналы. Изучая ядерные реакции, уже нельзя как в случае упругого рассеяния пренебрегать внутренней структурой взаимодействующих частиц. Волновую функцию в каждом канале реакции представляют в виде (например для входного канала)

где и- волновые функции, описывающие налетающую частицу и ядро-мишень, - волновая функция, описывающая относительное движение частиц в канале.
    В МИВ используется тот факт, что налетающая частица передает свою энергию и импульс небольшому числу степеней свободы ядра. Это позволяет получить приближенное решение многочастичного уравнения Шредингера, используя теорию возмущений. Полный гамильтониан системы записывается в виде

где H⁰ - гамильтониан системы, состоящей из двух частиц, взаимодействие между которыми описывается оптическим потенциалом V^opt , H^res - гамильтониан остаточного взаимодействия, которое рассматривается как малое возмущение, переводящее систему в конечное состояние.
    Процесс взаимодействия таким образом разбивается на 3 этапа

1. Движениее налетающей частицы в "искажающем" оптическом потенциале ядра-мишени.
2. Передача нуклонов под воздействием остаточного взаимодействия.
3. Движение вылетающей частицы в поле конечного ядра.

    Амплитуда рассеянной волны имеет вид

где _b - приведенная масса, _a и_b - волновые вектора входного и выходного каналов, и - волновые функции во входном и выходном канале, имеющие структуру (dw.1), причем - оптическая волновая функция. В борновском приближении точную волновую функцию заменяют на оптическую волновую функцию. Выражение для сечения имеет вид