1. Ядерный континент. Свинец и висмут –
самые тяжелые стабильные элементы таблицы Менделеева

    Атомное ядро это система нуклонов, состоящая из Z протонов и N нейтронов, связанных ядерным взаимодействием. Энергия связи атомного ядра в жидко-капельной модели описывается формулой Бете-Вайцзеккера [3, 4]. В зависимости от времени жизни и соотношения между Z и N атомные ядра делятся на стабильные и радиоактивные. Явление радиоактивности было открыто А.А. Бекерелем в 1896 г., который обнаружил неизвестное ранее излучение, которое испускали соли урана [5, 6].
В 1898 г. Пьер и Мария Кюри выделили новые элементы, радий Ra (Z = 88) [7] и полоний Po (Z = 84) [8], также обладающие свойством радиоактивности. Э. Резерфорд в 1898 г. показал, что излучение урана имеет две компоненты: положительно заряженные α-частицы (ядра ⁴He) и отрицательно заряженные β-частицы (электроны) [6, 9]. В 1900 году П. Виллардом было открыто γ-излучение урана [6].
    Стабильные ядра расположены в так называемой долине стабильности (рис. 1). Отношение N к Z вдоль линии стабильности зависит от масового числа А = N + Z:

N/Z = 0.98 + 0.015А^2/3.                                                   (1)

Рис.1. NZ диаграмма атомных ядер

    В настоящее время известно около 3500 атомных ядер, число стабильных ядер около 300. Слева от долины стабильности располагаются радиоактивные ядра, распадающиеся в результате β⁺-распада и е-захвата. При удалении от долины стабильности в сторону ядер, перегруженных протонами, уменьшается их период полураспада. Граница В_р(N,Z) = 0 (В_р(N,Z) − энергия отделения протона в ядре (N,Z)) ограничивает область существования ядер слева.
    При продвижении от долины стабильности в сторону ядер, перегруженных ней­тронами, также происходит уменьшение периода полураспада ядер. Справа область существования ядер ограничена соотношением В_n(N,Z) = 0 (В_n(N,Z) − энергия отделения нейтрона в ядре (N,2)). Вне границ
В_р(N,Z) = 0 и (В_n(N,Z) = 0 атомные ядра существовать не могут, так как их распад происходит за характерное ядерное время τ_яд = 10^-22 с.
    Область ядер с протонным избытком экспериментально изучена практически пол­ностью вплоть до границы В_р(N,Z) = 0. Что касается ядер с избытком нейтронов, то (за исключением легких ядер) область экспериментально обнаруженных ядер лежит довольно далеко от границы В_n(N,Z) = 0. В этой области может располагаться еще около 2500 − 3000 неизвестных нам ядер.

Академик Г.Н. Флеров:
    Ценность информации, полученной из исследования изотопа, находящегося далеко от области стабильности, значительно больше того, что мы узнаем, изучая изотопы, находящеся вблизи этой области. Это − общий методологический подход, который используется и физиками, и химиками,
−  изучать свойства вещества в экстремальных условиях его существования. Изотопы, далекие от области (β-стабильности, являются предельными в том отношении, что в одном случае, когда протонов мало и число нейтронов относительно велико, основную роль играют ядерные силы; в другом случае, когда имеется избыток протонов, весьма существенную роль играют кулоновские силы отталкивания, вплоть до того, что становится возможным радиоактивный распад ядер с испусканием протонов.
    В связи с этим становится понятным наш особый интерес к изучению ядер трансурановых элементов, где кулоновские силы настолько велики, что преодолевают ядерные силы притяжения. Почти исчезает потенциальный барьер, удерживающий в равновесии ядро как целое, и оно делится на осколки. В то же время специфические ядерные эффекты, связанные с внутренней структурой ядра, могут быть выражены чрезвычайно сильно. Именно в этой области элементов открыт новый вид ядерной изомерии −  изомерия формы. Здесь же возможен ряд других интересных явлений, связанных, например, с наличием второго минимума в энергии деформации ядра.

Доклад в Оргкомитет конференции ЮНЕСКО,
посвященный 100-летию создания таблицы Менделеева [10].

• Какими свойствами должны обладать сверхтяжелые ядра? Будут ли существовать магические числа в этой области Z и N? Каковы основные каналы распада и периоды полураспада сверхтяжелых ядер?
• Какие реакции следует использовать для синтеза сверхтяжелых ядер, типы бомбардирующих ядер, ожидаемые величины сечений, ожидаемые энергии возбуждения составного ядра и каналы снятия возбуждения образующихся ядер?

    Проблема синтеза сверхтяжелых элементов тесно связана с тем фактом, что ядра с Z, N = 2, 8, 20, 28, 50, 82, N = 126 (магические числа) обладают повышенной стабильностью по отношению к различным типам радиоактивного распада. Это явление объясняется в рамках модели ядерных оболочек − магические числа соответствуют заполненным ядерным оболочкам [12, 13]. Естественно возникает вопрос о существовании следующих магических чисел по Z и N. В случае, если они существуют в области NZ-диаграммы атомных ядер N > 150, Z > 101, должны наблюдаться сверхтяжелые ядра, имеющие повышенные периоды полураспада, т.е. должен существовать Остров Стабильности. Применение метода Струтинского [14], в котором были введены оболочечные поправки к капельной модели ядра, показало наличие барьера деления в широкой области сверхтяжелых сферических ядер [15-18]. В работе [19] на основе расчетов, выполненных с использованием потенциала Вудса-Саксона с учетом спин-орбитального взаимодействия, было показано, что повышение стабильности ядер следует ожидать для ядра с Z = 114, то есть следующая заполненная протонная оболочка соответствует Z = 114, заполненная нейтронная оболочка соответствует числу N ~ 184. Замкнутые оболочки могут существенно увеличить время жизни ядра. Таким образом, в области ядер Z = 114, N ~ 184 может находиться Остров Стабильности − область относительно долгоживущих сверхтяжелых ядер. Этот результат согласуется с результатами других работ [20, 21]. В дальнейшем результаты применения метода Струтинского были подтверждены многочисленными микро- и макроскопическими исследованиями [22-24].