Р.А. Воробьев

Эксперименты по синезу супертяжелых элементов
(Z = 110,112)
с помощью реакции ²³²Th, ²³⁸U +⁴⁸Ca

        Исследования эффективных сечений распада и образования наиболее тяжелых изотопов элементов 110 (^276-277110) и 112 (^282-283112) были выполнены в Лаборатории ядерных реакций Флерова в Дубне с использованием внутренних и выведенных пучков ⁴⁸Ca высокой интенсивности. В качестве мишени в экспериментах использовались ²³²Th и ²³⁸U. Эксперименты с внутренним пучком включали использование "быстрой" химии для извлечения фракции, содержащей ядра 106 элемента из исходного ²³²Th и автономные измерения возможных корреляций цепного -распада ^268,269106 и деления ^264,265104. Реакция ⁴⁸Ca+²³⁸U исследовалась с помощью фрагмент-сепаратора VASSILISSA. Эксперименты проводились при двух разных значениях энергии пучка, дающих энергию возбуждения ядра 33 и 39 МэВ. Общая дозы облучения была равна соответственно 3.5x10¹⁸ и 2.2x10¹⁸. При более низкой энергии излучения наблюдались два случая самопроизвольного деления ядра, которые были предварительно приписаны новому богатому нейтронами изотопу ²⁸³112, который получается при реакции ²³⁸U(⁴⁸Ca,3n)²⁸³112. Измеренное эффективное сечение равно пб, а период полураспада - с. При более высокой энергии пучка не было зарегистрировано событий, так что верхняя граница для канала испарения 4n - 7.3 пб.

        Стабильность тяжелых ядер в значительной степени зависит от влияния оболочечных эффектов. Эти стабилизирующие эффекты значительно возрастают в заполненных протонных и нейтронных оболочках. Стабильность ядер быстро уменьшается по мере увеличения порядкового номера Z элемента. Эта тенденции нарушается при Z = 100 и N = 152 из-за энергетических промежутков между оболочками (shell gaps) в одночастичных спектрах, которые появляются там в деформированных ядрах и которые являются причиной необычно высокой устойчивости ²⁵²Fm по отношению к самопроизвольному делению ядра (SF).
        Согласно макроскопическо-микроскопической теории, очередное завершение сферической оболочки для нейтронов после достижения значения N = 126 предсказывается для N = 184. Стабильность супертяжелых ядер скачкообразно возрастает, когда их число нейтронов приближается к этому значению для сферических ядер. Из-за оболочечных для основного состояния сферических ядер, барьер расщепления ядра более широкий и высокий, чем для ядер деформированных, что является причиной ожидаемого увеличения стабильности по отношению к спонтанному делению(SF). В синтезе сферических супертяжелых нуклидов это дает преимущество в выборе реакционных партнеров с максимально возможным количеством нейтронов, чтобы насколько это возможно приблизиться к оболочке с N = 184 [1, 2].

        Получение интенсивного ионного луча с помощью редкого и чрезвычайно дорогого изотопа ⁴⁸Ca явилось ключевой проблемой в решении нашей задачи синтеза изотопов элементов 110-112 посредством "горячих" реакций синтеза.
        Нейтральные атомы ⁴⁸Ca были введены в плазму источника ионов ECR-4M [3] путем контролируемого нагрева 50 mg металлического кальция. Содержание ⁴⁸Ca составляло 70%. Количество кальция, достигающего резонансной камеры ECR, равно как и восстановление материала контролировалось и оптимизировалось посредством (,n)-активации ⁴⁸Ca и измерения -лучей, испускаемых ⁴⁷Ca (T_1/2 = 4.5 d).
        Циклотрон U-400 был модифицирован для осевой инжекции пучка из ECR-источника. Высокое значение заряда ионов (5+), получаемых из источника, позволило циклотрону действовать непрерывно. Это привело к увеличению интенсивности пучка в 2-3 раза по сравнению с ранее использовавшимся импульсным методом. В результате такого усовершенствования было достигнута интенсивность внутреннего пучка до 2 pА при скорости расходования материала приблизительно 0.3 мг/ч.
        С сентября 1997 г. по октябрь 1998 г. были выполнены две серии экспериментов с ⁴⁸Ca (с ²³²Th и ²³⁸U в качестве мишеней.
        В первом эксперименте использовалась мишень ²³²Th. Эксперимент был осуществлен в три этапа: в ноябре 1997 г., мае и октябре 1998 г.. В эксперименте был использован внутренний пучок ионов ⁴⁸Са, поскольку интенсивность внутреннего пучка в 3 раза выше, чем для внешнего. Этот эксперимент включал в себя использование "быстрой" химии для получения из ²³²Th фракции, содержащей ядра 106 элемента и автономные измерения корреляции цепных реакций -распада ^268,269106 и самопроизвольного деления ядра ^264,265104. Теория [4, 5] предсказывает для ядра ²⁶⁸106, "потомка" ²⁷⁶110 - следствия канала испарения после слияния ⁴⁸Ca и ²³²Th, время полураспада, превышающее 2 часа. Изотоп ²⁶⁹106, "потомок" ²⁷⁷110 - следствие канала испарения 3n после слияния ⁴⁸Ca и ²³²Th мог иметь даже более продолжительное время полураспада. В этом случае можно было бы использовать "быструю" химию и после этого провести автономные измерения при геометрии, близкой к 4. Фракция, полученная после этого, наносилась на углеродистую мишень толщиной 30 мкг/см² и представляла собой источник толщиной 10 мкг/см² и диаметром 20 мм. Углеродные подложки с источником далее были помещены между двумя кремниевыми детекторами (каждый диаметром 28.5 мм) в специальные вакуумные камеры (см. рис. 1).

Рис.1. Схематическое изображение камеры для автономных измерений источников с фракциями 106 элемента. 1 – полупроводниковые детекторы, 28.5 мм в диаметре, растояние между детекторами 2 мм; 2 - углеродные подложки с источником (толщиной 40 г/см²)

Общий зарегистрированный выход -частиц и фрагментов SF был близок к 90%. В эксперименте использовались 8 вакуумных камер с парами кремниевых датчиков. Толщина мишени (²³²Th) равнялась приблизительно 8 мг/см², больше, чем длина пробега остатков испарения 110 элемента, но меньше длины пробега продуктов реакции переноса. Селективность используемых химических методов дала возможность уменьшить фракцию изотопов U, вероятных кандидатов на роль долгоживущих фоновых продуктов, более чем в 10⁵ раз. Типичные -спектры, зарегистрированные в ходе измерений, представлены на рис. 2.

Energy MeV

Рис.2. Пример -спектра, зарегистрированного в ходе измерений. Общая дозы облучения - 4.5x10¹⁷. Время измерения – 97 часов. а) Спектр для источника содержащего ядра 106 элемента, измерения начались спустя 2 часа после облучения; б) Спектр для источника содержащего ядра 104 элемента, измерения начались спустя 12 часа после облучения.

        Во втором эксперименте использовались ²³⁸U и ²³²Th в качестве мишеней, внешний пучок ионов Ca и фрагмент сепаратор VASSILISSA [6]. Средняя интенсивность пучка ⁴⁸Ca на мишени составляла 2.2x10¹² с^-1. Энергия излучения контролировалась посредством измерения энергии рассеяных на угол 30° тонкой золотой фольгой (200 мкг/см²) ионов. В эксперименте использовались два значения энергии излучения, (255 ± 3) и (262± 3) МэВ измеренные на выходе из циклотрона.
        В качестве мишени использовался ²³⁸U чистотой 99.999%, и толщиной 0.3 мг/см². Материал был равномерно нанесен путем электролиза на тонкую (1.6 мг/см²), покрытую алюминием подложку диаметром 125 мм, установленную между двумя опорными дисками диаметром 50 мм. Диск вращался с частотой = 2000 об/мин. Энергия пучка падала до (231 ± 3) и (238 ± 3) МэВ, соответственно, до середины мишени, в основном из-за потерь в алюминиевой подложке. Аналогичная толщина мишени и метод подготовки использовались для ²³²Th в экспериментах июня 1998 г. Разработанный дизайн мишени был отдельно проверен в экспериментах с использованием Tb и обогащенных изотопов Yb и Pb до постановки основного эксперимента.
        Для регистрации остатков испарения (ER) и их радиоактивного распада в фокальной плоскости разделителя была установлена система детекторов времени полета частиц (TOF) и позиционно чувствительная кремниевая матрица стрип детекторов. После регистрации TOF-детекторами, состоящими из двух фольг и микроканальных пластин - детекторов вторичных электронов, отраженные ионы имплантировались в 16-стриповый кремниевый детектор, имеющий активную зону размером 60x60 мм². Каждая полоса занимала положение, в котором она была чувствительной в продольном направлении. Разрешение вдоль каждой полосы было измерено посредством тестирующих реакций. Для последовательных - распадов было получено значение 0.6 мм (FWHM), для ER- – 1.0 мм и для ER-SF – 1.5 мм. Эти значения были получены для энергий ER в диапазоне 4- 15 МэВ.

        В эксперименте с ²³²Th мишенью и зондом во внутреннем пучке первоначальная энергия пучка составляла E_L 260 МэВ. Потери энергии пучка ⁴⁸Ca на ²³²Th мишени составляла приблизительно 40 МэВ, что полностью охватывает ширину функций возбуждения для каналов распада 3n и 4n. Эксперимент выполнялся в виде нескольких облучений, сопровождаемых химической процедурой (1.5 - 2 часа) экстракции фракции 106 элемента после окончания облучения. Продолжительность одного облучения составляла приблизительно 8-9 часов, суммарная доза облучения составляла 5x10¹⁶. В ноябре 1997 г. полная суммарная доза облучения была 2.4x10¹⁷ (4 облучения), после химических процедур было подготовлено и замерено 4 образца. Был зарегистирован один случай SF (40 МэВ + 70 МэВ), зарегистрированное время появления этого случая после прекращения облучения равнялось 40 ч. В мае 1998 г., полная суммарная доза облучения составила 2.5x10¹⁷ (5 облучений), были подготовлены и измерены 5 образцов. Были обнаружены один случай SF (82 МэВ + 54 МэВ) с зарегистрированным временем после облучения, равным 92 ч, и один случай SF (50 МэВ + 7 МэВ) с зарегистрированным временем 126 ч. Исходные(фоновые) условия проведения эксперимента были достаточно хороши, в течение двух месяцев измерений, проводимых в отсутствие образцов, мы не обнаружили никаких высокоэнергетичных событий, которые можно было бы объяснить как SF-события. В октябре 1998 г. было выполнено 5 облучений. Для того, чтобы иметь возможность работать с более высокоинтенсивным пучком, использовался внутренний зонд с вращающимся колесом (в предыдущих экспериментах использовалась самоподдерживающаяся фольга Th). Фольга тория закреплялась на краю колеса. Подобная конструкция позволяет принимать пучок интенсивностью до 2 pA. В общей сложности было проведено 5 облучений, суммарная доза облучения составляла 2.6x10¹⁷, 9.6x10¹⁷, 4.5x10¹⁷, 4.0x10¹⁷ и 3.5x10¹⁷ соответственно. Измерения начинались по прошествии 30 часов после первого облучения и 17 часов после второго. После второго облучения был также подготовлен источник с фракцией 104 элемента. Последние три облучения сопровождались процедурой "быстрой" химии (2 часа) для получения фракции 106 элемента, после третьего облучения также была извлечена фракция 104 элемента. Никаких SF событий обнаружено не было.
        В процессе измерений образцов скорость счета -частиц в энергетической области от 7.5 до 9 МэВ составляла приблизительно 1-3 ч для каждого полупроводникового детектора, обращенного к образцу. Не была обнаружено никаких коротких -SF корреляций в интервале времени до 500 секунд.
        Основываясь на трех обнаруженных событиях, было сделано предварительное заключение о том, что SF события не могут быть приписаны самопроизвольному расщеплению изотопа ²⁶⁴104, продукта цепочки -распада ²⁷⁶110 (результат 4 каналов испарения нейтронов). Согласно теоретическим предсказаниям [4] время полураспада этого изотопа могло составлять несколько секунд. Наиболее разумное объяснение полученных результатов состоит в том, что были обнаружены события самопроизвольного расщепления изотопов ²⁶⁵104 или ²⁶⁹106, потомков ²⁸¹110, продукта 3 каналов испарения нейтронов. Эффективное сечение, оцененное для продукции трех событий расщепления равнялось приблизительно 3-5 пб.
        Вторая серия экспериментов была выполнена с использованием разделителя VASSILISSA. Используя модифицированный код ALICE [7], мы вычислили энергии возбуждения E* = 33 и 39 МэВ для максимумов 3n и 4n каналов, соответственно. Соответствующие энергии пучка для реакций в середине мишени по толщине равны 231 и 238 МэВ.
        Используя эти два значения энергий, была исследована реакция ⁴⁸Ca + ²³⁸U в VASSILISSA. Облучение началось в марте 1998 г. В течение 25 дней доза облучения 3.5x10¹⁷ частиц накапливалась при более низкой энергии и в течение последующих 15 дней доза 2.2x10¹⁷ при более высокой энергии.
        В то время, как количество зарегистрированных сигналов, подобных сигналам -частиц, было относительно высоким, было обнаружено только два сигнала от самопроизвольного деления при первом облучении и при более низкой энергии пучка.
        Оба SF-события характеризовались совпадающими значениями более высокоэнергетического сигнала (161.8 и 192.9 МэВ) в обратных (backward) датчиках, а также низкоэнергетического сигнала (28.0 и 20.7 МэВ) в обратных датчиках. Первое событие было замерено в полосе № 12, второе – в полосе № 15. Более высокие номера полос находятся в направлении к более низкой магнитной плоскости (rigidity) ионов после прохождения отклоняющего магнита. Общая энергия выявляется с помощью внедрения близко к поверхности датчика остановки, в котором тормозятся фрагменты расщепления, а избежавшие этого фрагменты тормозятся в обратных датчиках после потери некоторого количества энергии в инактивных поверхностных слоях. Отсутствие сигналов от TOF-датчиков показывает совпадающие события типа радиоактивного распада и высокую энергию (расщепление внедренного ядра).
        Анализ событий, зарегистрированных в ходе эксперимента, дал возможность обнаружить общие связи распада имплантатов (implants) в широком диапазоне периода полураспада. Для этого использовались данные о положении и разрешении датчика фокальной плоскости для входящих частиц и различные режимы распада.

        Возможные цепи распада типа

исследовались в пределах временных и энергетических интервалов 5с < t_i < 1000 с и 8 МэВ < E_a < 13 МэВ. Сигналы от a-распада могли быть потеряны только в случае, если a-частица уходит через открытую переднюю часть детектора (вероятность 15%) или если продолжительность ее жизни меньше, чем » 5 с, и распад происходит при выключенной системе регистрации данных. Окна для относительных положений вдвое превосходили разрешение FWHM, как указано ранее. Для двух облучений не было обнаружено никаких подобных цепочек распада.

        Для цепей распада типа

верхний предел временных интервалов t_i был расширен до 10,000 с. Такие цепи распада также не были найдены для двух облучений.

        Самопроизвольный распад внедренного ядра нуждается в наиболее тщательном анализе. Это выражается в замедлении совпадения события

.

ER-подобные сигналы распределялись во времени случайным образом. Средняя скорость в полосе № 12 (первое событие) была ₁ >> 0.001 Гц, в полосе № 15 (второе событие) – ₂ >> 0.002 Гц. В ходе анализа не было обнаружено никаких вспышек сигналов. Обе скорости были определены для окна ± 0.8 мм.
        Чтобы найти наиболее вероятного кандидата на роль "родительских фрагментов" (parent-recoil), мы анализировали распределение интервалов времени между, сигналами. Самый близкий к "родительскому" сигнал был обнаружен при _i = 182 с до первого SF-результата. Вероятность нахождения случайно коррелированного сигнала в течение интервала _i при средней частоте сигнала ₁, описывается в соответствии с законом Пуассона. Вероятность того, что эта корреляция является случайным событием, равна 0.15, а что она является истинным событием – 0.85. Для второго SF-события, соответствующие вероятности составили соответственно 0.09 и 0.91. Таким образом мы можем сделать вывод, что наиболее вероятные кандидаты на сигнал от общих спаренных фрагментов, предшествующих SF-событиям, являются события, происходящие за 182 и 52 с до этого.
        Различие в положении, определенная для ER и SF сигналов, составила 0.36 мм для первого события и 0.75 мм для второго. Для энергий сигналов имплантатов (implantations), были получены значения 3.84 и 4.69 МэВ, соответственно. Эти два значения находятся в пределах амплитуды, ожидаемой для ER.
        Среднее значение двух измеренных интервалов времени выражалось в продолжительности жизни = c или периодом полураспада Т_1/2 = с. Однако, более длинное время жизни не может исключаться полностью. Эта возможность должна приниматься во внимание для случая, если первое ER-подобное событие, предшествующее SF-событию, не является истинным "родителем"(parent).

        Полная кинетическая энергия (TKE) двух продуктов деления была получена, используя известное TKE распределение ²⁵²No [8] для калибровки. TKE распределение ²⁵²No было измерено в ходе предварительных экспериментов, использующих реакцию ²⁰⁶Pb (⁴⁸Ca,2n)²⁵²No. Рис. 3 показывает график распределения TKE ²⁵²No вместе с энергиями двух событий, наблюдаемых в ходе облучения ⁴⁸Ca + ²³⁸U. Значения TKE для двух событий равны 190 и 212 МэВ, соответственно.Дефицит более высокой энергии для сигналов этих двух событий из-за возможного появления более высоких, чем для нобелия, значений атомного числа, не был принят во внимание.
        Эффективное сечение, оцененный для продукции двух событий деления при энергии пучка 231 МэВ в середине мишени составило пб. Верхний предел эффективного сечения, полученный при энергии 238 МэВ, был равен 7.3 пб, будучи рассчитанным на вероятностном уровне 68%. Показаны только статистические погрешности, полние погрешности больше по фактору 2 из-за неопределенности в определении дозы частиц и эффективности разделителя.

        Приписывание SF-событий определенному изотопу не являлось нашей непосредственной задачей, как это бывает в большинстве случаев наблюдения цепей a-распада. Необходима дополнительная информация как, например, измерение функций возбуждения или взаимной бомбардировки. Однако, эти данные трудно получить, если эффективное сечение находится на уровне нескольких пб. Тем не менее, можно представить некоторые аргументы, которые дают возможность найти наиболее вероятное происхождение двух SF-событий, наблюдаемых при облучении ⁴⁸Са мишени ²³⁸U.
        Расщепляющиеся ядра в области ²³⁸U, которые могли бы получиться путем реакций переноса, имеют либо слишком большое время полураспада (основное состояние SF), либо слишком короткое время полураспада (изомеры расщепления), чтобы быть кандидатами на причину двух SF- событий, наблюдаемых в реакции ⁴⁸Ca+²³⁸U. Кроме того, как показано для случая реакции ⁴⁸Ca+²³⁸Pb, каналы переноса сильно подавляются в VASSILISSA.
        Период спонтанного полураспада порядка 100 с или более, как было измерено здесь, известно для богатых нетронами изотопов элементов, начиная с калифорния, и кончая дубнием. Либо эти известные изотопы, либо возможно еще более тяжелые неизвестные изотопы могли быть получены при реакции распада ⁴⁸Ca. Однако, в этом случае ER, получившиеся при слиянии фрагмента ⁴⁸Ca с ²³⁸U имеют намного меньшую скорость по сравнению с ER, получившимися при полном слиянии и, следовательно, подавляются в VASSILISSA.
        Исключение продуктов переноса и продуктов неполного слияния приводит к приписыванию двух наблюдавшихся SF-событий полному слиянию ⁴⁸Ca + ²³⁸U. Однако, четко приписать их определенному изотопу довольно трудно ввиду отсутствия каких-либо данных из предыдущих экспериментов, связанных с этой областью относительно богатых нейтронами ядер. Единственный известный изотоп элемента 112 – это ²⁷⁷112, синтезируемый при "холодной" реакции слияния [9]. Этот изотоп является эмиттером a-частиц с периудом полураспада Т_1/2 = 0.24 мс.
        Отсутствие в наблюдениях a-распада, невозможное испарение протонов или a-частиц из образовавшегося сложного ядра и относительно низкая энергия возбуждения (33 МэВ) позволяет нам в порядке рабочей гипотезы приписать случаи расщепления, определенные в данной работе, изотопу ²⁸³112 получающемся посредством распада по каналу 3n в реакции ⁴⁸Ca + ²³⁸U ²⁸⁶ l12*.
        Результаты расчетов Smolanczuk [4] и Moller и др. [5], описывающих свойства распада изотопов элемента 112, показаны на рис. 4. Теоретические данные были получены путем использования макроскопически-микроскопического метода. Оба расчета были способны довольно хорошо воспроизвести свойства распада известных на данный момент ядер тяжелых элементов с точностью до 1-2 порядков величины. Это можно заметить, сравнивая измеренный период полураспада ²⁷⁷112 (число нейтронов N = 165) с вычисленным (рис. 4). Для этого изотопа SF, как ожидается, будет иметь намного более продолжительный период полураспада чем a-распад.

        Расчеты предсказывают резкое увеличение периода полураспада по мере увеличения числа нейтронов. Это есть следствие уменьшения отрицательной энергии оболочечной поправки и перехода формы ядра от сильно искаженного квадруполя к сферической, что увеличивает стабильность и барьер расщепления и, следовательно, частично и время a- и SF-полураспада. При сравнении с расчетами времени полураспада SF, выполненными для четно-четных ядер как показано на рис. 4, мы можем ожидать факторы помех из-за специализации энергии для нечетных нейтронных изотопов приблизительно до трех порядков величины. Поэтому расчетное время полураспада SF для ²⁸³112 находится в диапазоне 100-1000 с, что согласуется с экспериментальным значением.
        Эффективное сечение для производства элемента 112 выше (5.0 пб) при использовании "горячей" реакции слияния (Е* = 33 МэВ) и пучка ⁴⁸Ca по отношению к значению, полученному при использовании "холодной" реакции слияния
(E* = 10 МэВ) и луча ⁷⁰Zn (1.0 пб) [9]. Относительно высокое эффективное сечение "горячей" реакции слияния, несмотря на более высокую энергию возбуждения, может быть связано с большей величиной оболочечной поправки для основных состояний остатков испарения или более низкими помехами слияния в "горячей" реакции слияния. Отрицательный результат облучения при более высокой энергии луча и полученный верхний предел 7.3 пб показывает, что 4n-канал не обладает эффективным сечением существенно более высоким, чем для 3n канала.
        Облучение ²³⁸U ⁴⁸Ca было первым экспериментом в нашей лаборатории, использующим улучшенную экспериментальную структуру VASSILISSA, позволяющую исследование "горячей" реакции слияния на уровне эффективного сечения 1 пб. Исследованная реакция ⁴⁸Ca + ²³⁸U приводит к ER, которые далеко отстоят от области известных изотопов тяжелых элементов. Кроме того, не наблюдались никакие цепочки a-распада, свойства которых обеспечили бы дополнительную спектроскопическую информацию для того, чтобы окончательно установить происхождение наблюдаемого продукта реакции. Поэтому продолжаются эксперименты с исследованием реакции ⁴⁸Ca+²³²Th ²⁸⁰110*. В ходе этой реакции должны генерироваться ER где-то посередине между известными изотопами в области искаженных тяжелых элементов и изотопа ²⁸³112. Результаты могли бы обеспечить больше данных для того, чтобы установить тенденции свойств распада и эффективного сечения для синтеза изотопов "горячим" способом на пути к области сферических супертяжелых элементов. Используя энергию E_targ = 238 ± 2 МэВ (E* = 39 МэВ), мы исследовали реакцию ⁴⁸Ca(²³²Th,4n)²⁷⁶l10 в VASSILISSA. Облучение началось в июне 1998 г. В течение 15 дней суммарная доза облучения составила 1.8x10¹⁸ частиц. Не было зарегистрировано ни одного события самопроизвольного расщепления, и не наблюдались никакие a-a корреляции во всем диапазоне энергии a-частиц от 8 до 12 МэВ в интервале времени до 1000 с. Верхний предел эффективного сечения, полученный при значении энергии 238 МэВ, равен 9.1 пб, рассчитанный на вероятностном уровне 68%.

    Сообщается о новой попытке синтезировать супертяжелые сферические ядра в реакциях ⁴⁸Ca + ²³²Th и ⁴⁸Ca + ²³⁸U. По сравнению со всеми предыдущими экспериментами с ионами ⁴⁸Ca, чувствительность настоящих экспериментов более чем в 100 раз выше. В реакции ⁴⁸Ca + ²³²Th были зарегистрированы три события самопроизвольного расщепления, и два события самопроизвольного расщепления были обнаружены в реакции ⁴⁸Ca + ²³⁸U при энергии пучка ниже Кулоновского барьера. Как следует из анализа данных, эти события скорее всего вызваны распадом четно- нечетных изотопов ²⁷⁷110 и ²⁸³112, соответственно, происходящим по каналу распада 3n. Период полураспада нового изотопа ²⁸³112 составляет приблизительно 100 с. Настоящие эксперименты являются первыми в долговременной программе исследования с использованием пучка ⁴⁸Ca, посвященной синтезу и изучению свойств супертяжелых элементов. Есть намерения увеличить интенсивность луча, что позволит продолжать эксперименты и набрать больше статистики и попытаться синтезировать другие изотопы с Z = 110-114. Также запланировано улучшить химические методики, чтобы получить более ясную и детализированную информацию в ходе использования в экспериментах химической экстракции долгоживущих фракций 104 и 106 элементов и при использовании автономной a- и SF-спектрометрии.

[1] Yu.Ts.Oganessian: in Structure of the Vacuum and Elementary Matter,Proc.Int.Conf.Nucl.Physics at the Turn of the Millenium,Wilderness,South Africa. World Sci., Singapore 1996, p. 11

[2] A.V. Yeremin, V.K. Utyonkov, Yu.Ts.Oganessian: in Proc. Tours Symp. Nucl. Phys. III, Tours 1997 AIP Conf. Proc. 425. Woodbury, New York 1998, p. 16

[3] V.B. Kutner et.al.: in Proc. 15^th Int. Conf. Cyclotrons their Appl., Caen June 1998 (in press)

[4] R. Smolanczuk: Phys. Rev. C 56 (1997) 812

[5] P. Moller et.al.: Atom. Data Nucl. Data Tbl. 59 (1995) 185

[6] A.V. Yeremin et.al.: Nucl. Instr. Meth. B 126 (1997) 329

[7] B.I. Pustylnik: in Proc. Int. Conf. Dynamical Aspects of Nuclear Fission, Casta-Papiernicka 1996

[8] E.K. Hulet: Yad. Fiz. 57 (1994) 1165

[9] S. Hofmann et.al.: Z. Phys. A 354 (1996) 229

1. Оганесян Ю.Ц. “Поиск распада наиболее тяжелых изотопов элемента 112”
2. A.V. Yeremin et.al. “The electrostatic separator VASSILISSA. Perfomanced and experimental results”, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research B 126 (1997) 329-333
3. A.N. Andreyev et.al. “Large area high-efficiency time-of-flight system for detection of low energy heavy evaporation residues at the electrostatic separator VASSILISSA ”, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 364 (1995) 342-348
4. Yu.Ts.Oganessian et.al. “Experiments on the synthesis of superheavy elements with Z=110,112 via ²³²Th, ²³⁸U + ⁴⁸Ca reactions”, acta physica slovaka vol.49 № 1, 65-74, Institute of Physics, SAS, Bratislava, Slovakia