Газонаполненные детекторы (счетчики)
благодаря хорошей чувствительности к излучениям
разных видов, относительной простоте и дешевизне
являются широко распространенными приборами
регистрации излучений. Такой детектор
представляет собой наполненную газом оболочку, в
объем которой введены два или три электрода.
В газонаполненных детекторах для
регистрации частиц используется ионизация газа.
Под действием приложенного напряжения
образовавшиеся в результате электроны (ионы)
собираются на электродах.
На рис. показаны зависимости
количества регистрируемых электрон-ионных пар
от приложенного напряжения для альфа- и
бета-частиц. Кривая для альфа-частиц лежит выше
кривой для бета-частиц, т.к. альфа-частицы создают
большую начальную ионизацию, чем бета-частицы.
Альфа-частицы образуют больше электрон-ионных
пар, так как имеют намного большую массу, чем
бета-частицы. Каждую кривую можно разделить на
характерные области. В области I происходят два
конкурирующих процесса: собирание зарядов на
электродах и рекомбинация ионов в газовом
объеме. При увеличении поля скорость ионов
увеличивается, что уменьшает вероятность
рекомбинации, растет количество собранных
зарядов и, соответственно, амплитуда сигналов.
Эта область называется областью рекомбинации и
для детектирования не используется.
При дальнейшем увеличении
напряжения амплитуда сигнала достигает
насыщения и практически перестает расти с ростом
приложенного напряжения. На участке II
практически все заряды, образованные в
детекторе, собираются на электродах. Этот
участок кривой называют областью насыщения.
Именно в этой области работают ионизационные
камеры. По мере дальнейшего
повышения напряжения детектор начинает работать
в пропорциональной области (III). Электроны,
образованные в результате первичной ионизации,
приобретают достаточную энергию, чтобы в свою
очередь вызвать ионизация атомов или молекул
газа. Происходит так называемое газовое
усиление. Коэффициент газового усиления
варьируется от 103 до 104. Область
называется пропорциональной, т.к. коэффициент
газового усиления пропорционален приложенному
напряжению. Это область работы пропорциональных
счетчиков (камер).
При дальнейшем повышении напряжения
коэффициент газового усиления перестает линейно
зависеть от напряжения. Это область оганиченной
пропорциональности (IV).
Наконец, на участке V газовое усиление
возрастает настолько, что собираемый заряд не
зависит от первичной ионизации. Это так
называемая область Гейгера - Мюллера.
Однако разряд, как и в предыдущих областях,
остается вынужденным, т. е. начинается после
прохождения ионизирующей частицы. Это область
работы счетчиков Гейгера-Мюллера.
Дальнейшее увеличение напряжения
приводит к непрерывному разряду (область VI),
поэтому эта область для регистрации частиц не
используется.
