|  | Квантовая теория поля | 
|  Простейшая диаграмма Фейнмана для рассеяния электронов. | 
    На основе такого подхода рассеяние двух электронов, 
		испытавших электромагнитное взаимодействие, можно описать следующим образом 
		(см. рисунок). Вначале были два свободных (невзаимодействующих) кванта электронного 
		поля (два электрона), которые двигались навстречу друг другу. В точке 1 
		один из электронов испустил квант электромагнитного поля (фотон). В точке 
		2 этот квант электромагнитного поля был поглощён другим электроном. После 
		этого электроны удалялись, не взаимодействуя. В принципе аппарат КТП позволяет 
		рассчитывать вероятности переходов от исходной совокупности частиц к заданной 
		совокупности конечных частиц под влиянием взаимодействия между ними. 
    В КТП наиболее фундаментальными (элементарными) полями в настоящее 
		время являются поля, связанные с бесструктурными фундаментальными частицами 
		со спином 1/2, - кварками и лептонами, и поля, связанные с квантами-переносчиками 
		четырёх фундаментальных взаимодействий, т.е. фотоном, промежуточными бозонами, 
		глюонами (имеющими спин 1) и гравитоном (спин 2), которые называют фундаментальными 
		(или калибровочными) бозонами. Несмотря на то, что фундаментальные взаимодействия 
		и соответствующие им калибровочные поля имеют некие общие свойства, в КТП 
		эти взаимодействия представлены в рамках отдельных полевых теорий: квантовой 
		электродинамики (КЭД), электрослабой теории или модели (ЭСМ), квантовой 
		хромодинамики (КХД), а квантовой теории гравитационного поля пока не существует. 
		Так КЭД – это квантовая теория электромагнитного поля и электронно-позитронного 
		полей и их взаимодействий, а также электромагнитных взаимодействий других 
		заряженных лептонов. КХД – квантовая теория глюонных и кварковых полей и 
		их взаимодействий, обусловленных наличием у них цветовых зарядов.
    Центральной проблемой КТП является проблема создания единой теории, 
		объединяющей все квантовые поля.
См. Также