На головную страницу 

Адроны
Альфа-распад
Альфа-частица
Аннигиляция
Антивещество
Антинейтрон
Антипротон
Античастицы
Атом
Атомная единица массы
Атомная электростанция
Барионное число
Барионы
Бета-распад
Бетатрон
Бета-частицы
Бозе – Эйнштейна статистика
Бозоны
Большой адронный коллайдер
Большой Взрыв
Боттом. Боттомоний
Брейта-Вигнера формула
Быстрота
Векторная доминантность
Великое объединение
Взаимодействие частиц
Вильсона камера
Виртуальные частицы
Водорода атом
Возбуждённые состояния ядер
Волновая функция
Волновое уравнение
Волны де Бройля
Встречные пучки
Гамильтониан
Гамма-излучение
Гамма-квант
Гамма-спектрометр
Гамма-спектроскопия
Гаусса распределение
Гейгера счётчик
Гигантский дипольный резонанс
Гиперядра
Глюоны
Годоскоп
Гравитационное взаимодействие
Дейтрон
Деление атомных ядер
Детекторы частиц
Дирака уравнение
Дифракция частиц
Доза излучения
Дозиметр
Доплера эффект
Единая теория поля
Зарядовое сопряжение
Зеркальные ядра
Избыток массы (дефект массы)
Изобары
Изомерия ядерная
Изоспин
Изоспиновый мультиплет
Изотопов разделение
Изотопы
Ионизирующее излучение
Искровая камера
Квантовая механика
Квантовая теория поля
Квантовые операторы
Квантовые числа
Квантовый переход
Квант света
Кварк-глюонная плазма
Кварки
Коллайдер
Комбинированная инверсия
Комптона эффект
Комптоновская длина волны
Конверсия внутренняя
Константы связи
Конфайнмент
Корпускулярно волновой дуализм
Космические лучи
Критическая масса
Лептоны
Линейные ускорители
Лоренца преобразования
Лоренца сила
Магические ядра
Магнитный дипольный момент ядра
Магнитный спектрометр
Максвелла уравнения
Масса частицы
Масс-спектрометр
Массовое число
Масштабная инвариантность
Мезоны
Мессбауэра эффект
Меченые атомы
Микротрон
Нейтрино
Нейтрон
Нейтронная звезда
Нейтронная физика
Неопределённостей соотношения
Нормы радиационной безопасности
Нуклеосинтез
Нуклид
Нуклон
Обращение времени
Орбитальный момент
Осциллятор
Отбора правила
Пар образование
Период полураспада
Планка постоянная
Планка формула
Позитрон
Поляризация
Поляризация вакуума
Потенциальная яма
Потенциальный барьер
Принцип Паули
Принцип суперпозиции
Промежуточные W-, Z-бозоны
Пропагатор
Пропорциональный счётчик
Пространственная инверсия
Пространственная четность
Протон
Пуассона распределение
Пузырьковая камера
Радиационный фон
Радиоактивность
Радиоактивные семейства
Радиометрия
Расходимости
Резерфорда опыт
Резонансы (резонансные частицы)
Реликтовое микроволновое излучение
Светимость ускорителя
Сечение эффективное
Сильное взаимодействие
Синтеза реакции
Синхротрон
Синхрофазотрон
Синхроциклотрон
Система единиц измерений
Слабое взаимодействие
Солнечные нейтрино
Сохранения законы
Спаривания эффект
Спин
Спин-орбитальное взаимодействие
Спиральность
Стандартная модель
Статистика
Странные частицы
Струи адронные
Субатомные частицы
Суперсимметрия
Сферическая система координат
Тёмная материя
Термоядерные реакции
Термоядерный реактор
Тормозное излучение
Трансурановые элементы
Трек
Туннельный эффект
Ускорители заряженных частиц
Фазотрон
Фейнмана диаграммы
Фермионы
Формфактор
Фотон
Фотоэффект
Фундаментальная длина
Хиггса бозон
Цвет
Цепные ядерные реакции
Цикл CNO
Циклические ускорители
Циклотрон
Чарм. Чармоний
Черенковский счётчик
Черенковсое излучение
Черные дыры
Шредингера уравнение
Электрический квадрупольный момент ядра
Электромагнитное взаимодействие
Электрон
Электрослабое взаимодействие
Элементарные частицы
Ядерная физика
Ядерная энергия
Ядерные модели
Ядерные реакции
Ядерный взрыв
Ядерный реактор
Ядра энергия связи
Ядро атомное
Ядерный магнитный резонанс (ЯМР)

На головную страницу

Рейтинг@Mail.ru

 

ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ
Nuclear models

    Ядерные модели – упрощенные теоретические описания атомных ядер, основанные на представлении ядра в виде объекта с заранее известными характерными свойствами. Необходимость использования ядерных моделей связана с тем, что последовательной (точной, строгой) теории атомного ядра не существует. Это обусловлено тем, что ядро – система достаточно большого (десятки – сотни) числа частиц (нуклонов), расположенных близко друг к другу и сильно взаимодействующих. Теоретическое описание таких систем является очень трудной задачей. Более того, точное решение в квантовой механике (а ядро – это квантовомеханическая система) возможно пока лишь для систем не более 3 – 4 тел, т.е. для самых лёгких ядер 2Н, 3Н, 3Не, 4Не. Положение осложняется неполным знанием свойств ядерных сил и тем, что сами нуклоны это также составные частицы (они состоят из кварков). Это увеличивает число степеней свободы, которые нужно учитывать в строгой теории ядра. Использование моделей позволяет достичь приближённого понимания процессов, происходящих внутри и с участием атомных ядер.
    Когда прибегают к модельному описанию атомного ядра, то ядро представляют в виде некоего объекта, наделённого вполне определёнными характерными свойствами, например, в виде капли заряженной жидкости (капельная модель ядра). Таким образом, ядру приписывают характерные свойства, которые затем обуславливают характер его поведения в различных ситуациях, например, распадах или реакциях. Модель, обычно строится в виде уравнений (или соотношений) с учётом квантовомеханического статуса ядра и далее с помощью этой модели предсказывают результаты различных ядерных экспериментов, проверяя тем самым её предсказательную силу.
    Существуют различные модели ядра и каждая из них способна описать лишь ограниченную совокупность ядерных свойств. Некоторые модели выглядят даже взаимоисключающими.
    Условно ядерные модели можно разбить на два класса – микроскопические и коллективные. В микроскопических моделях рассматривается поведение отдельных нуклонов ядра. В коллективных – учитывается согласованное поведение (движение) больших групп нуклонов.
    Наиболее распространенной микроскопической моделью ядра является оболочечная модель (введена в 1949 г. М. Гепперт-Майер и Й. Йенсеном), которая предполагает, что в результате взаимодействия нуклонов друг с другом в ядре формируется общее среднее поле (общая потенциальная яма), в котором нуклоны независимо (в первом приближении) заполняют орбиты с определёнными квантовыми характеристиками, в том числе определённой энергией. На одной орбите может быть ограниченное число нуклонов. Орбиты с близкими энергиями группируются в оболочки. Полное заполнение нуклонами оболочек приводит к появлению особо устойчивых (магических) ядер. Подобным образом атомы благородных газов, обладающие заполненными электронными оболочками, характеризуются повышенной устойчивостью.
    Примером коллективной модели является ротационная модель ядра (Дж. Рейнуотер, О. Бор, Б. Моттельсон, 1950-е годы), описывающая низколежащие состояния несферических (деформированных) ядер. В этой модели низколежащие состояния возникают за счёт вращений ядра как целого вокруг внутренней оси с различными угловыми скоростями.
    Разнообразие моделей отражает разнообразие поведения ядер в разных ситуациях. Ядро может вести себя и как газ (модель ферми-газа) и как жидкость (модель жидкой капли или ферми-жидкости). Холодная ядерная жидкость обладает свойствами сверхтекучести (сверхтекучая модель ядра).


Подробнее см.