На головную страницу 

Адроны
Альфа-распад
Альфа-частица
Аннигиляция
Антивещество
Антинейтрон
Антипротон
Античастицы
Атом
Атомная единица массы
Атомная электростанция
Барионное число
Барионы
Бета-распад
Бетатрон
Бета-частицы
Бозе – Эйнштейна статистика
Бозоны
Большой адронный коллайдер
Большой Взрыв
Боттом. Боттомоний
Брейта-Вигнера формула
Быстрота
Векторная доминантность
Великое объединение
Взаимодействие частиц
Вильсона камера
Виртуальные частицы
Водорода атом
Возбуждённые состояния ядер
Волновая функция
Волновое уравнение
Волны де Бройля
Встречные пучки
Гамильтониан
Гамма-излучение
Гамма-квант
Гамма-спектрометр
Гамма-спектроскопия
Гаусса распределение
Гейгера счётчик
Гигантский дипольный резонанс
Гиперядра
Глюоны
Годоскоп
Гравитационное взаимодействие
Дейтрон
Деление атомных ядер
Детекторы частиц
Дирака уравнение
Дифракция частиц
Доза излучения
Дозиметр
Доплера эффект
Единая теория поля
Зарядовое сопряжение
Зеркальные ядра
Избыток массы (дефект массы)
Изобары
Изомерия ядерная
Изоспин
Изоспиновый мультиплет
Изотопов разделение
Изотопы
Ионизирующее излучение
Искровая камера
Квантовая механика
Квантовая теория поля
Квантовые операторы
Квантовые числа
Квантовый переход
Квант света
Кварк-глюонная плазма
Кварки
Коллайдер
Комбинированная инверсия
Комптона эффект
Комптоновская длина волны
Конверсия внутренняя
Константы связи
Конфайнмент
Корпускулярно волновой дуализм
Космические лучи
Критическая масса
Лептоны
Линейные ускорители
Лоренца преобразования
Лоренца сила
Магические ядра
Магнитный дипольный момент ядра
Магнитный спектрометр
Максвелла уравнения
Масса частицы
Масс-спектрометр
Массовое число
Масштабная инвариантность
Мезоны
Мессбауэра эффект
Меченые атомы
Микротрон
Нейтрино
Нейтрон
Нейтронная звезда
Нейтронная физика
Неопределённостей соотношения
Нормы радиационной безопасности
Нуклеосинтез
Нуклид
Нуклон
Обращение времени
Орбитальный момент
Осциллятор
Отбора правила
Пар образование
Период полураспада
Планка постоянная
Планка формула
Позитрон
Поляризация
Поляризация вакуума
Потенциальная яма
Потенциальный барьер
Принцип Паули
Принцип суперпозиции
Промежуточные W-, Z-бозоны
Пропагатор
Пропорциональный счётчик
Пространственная инверсия
Пространственная четность
Протон
Пуассона распределение
Пузырьковая камера
Радиационный фон
Радиоактивность
Радиоактивные семейства
Радиометрия
Расходимости
Резерфорда опыт
Резонансы (резонансные частицы)
Реликтовое микроволновое излучение
Светимость ускорителя
Сечение эффективное
Сильное взаимодействие
Синтеза реакции
Синхротрон
Синхрофазотрон
Синхроциклотрон
Система единиц измерений
Слабое взаимодействие
Солнечные нейтрино
Сохранения законы
Спаривания эффект
Спин
Спин-орбитальное взаимодействие
Спиральность
Стандартная модель
Статистика
Странные частицы
Струи адронные
Субатомные частицы
Суперсимметрия
Сферическая система координат
Тёмная материя
Термоядерные реакции
Термоядерный реактор
Тормозное излучение
Трансурановые элементы
Трек
Туннельный эффект
Ускорители заряженных частиц
Фазотрон
Фейнмана диаграммы
Фермионы
Формфактор
Фотон
Фотоэффект
Фундаментальная длина
Хиггса бозон
Цвет
Цепные ядерные реакции
Цикл CNO
Циклические ускорители
Циклотрон
Чарм. Чармоний
Черенковский счётчик
Черенковсое излучение
Черные дыры
Шредингера уравнение
Электрический квадрупольный момент ядра
Электромагнитное взаимодействие
Электрон
Электрослабое взаимодействие
Элементарные частицы
Ядерная физика
Ядерная энергия
Ядерные модели
Ядерные реакции
Ядерный взрыв
Ядерный реактор
Ядра энергия связи
Ядро атомное
Ядерный магнитный резонанс (ЯМР)

На головную страницу

Рейтинг@Mail.ru

 

Диаграммы Фейнмана
Feynman diagrams

    Диаграммы Фейнмана – наглядный и универсальный графический способ изображения взаимодействий частиц, дополненный алгоритмом расчёта вероятности этих взаимодействий. Метод диаграмм предложен Р. Фейнманом в 1949 г. и является наиболее широко используемым методом описания взаимодействий частиц в квантовой теории поля.


Простейшая диаграмма Фейнмана для рассеяния электронов.

Диаграммы Фейнмана показывают, как произошло взаимодействие между частицами. На диаграммах частицы изображаются линиями, а точки (вершины), из которых выходят эти линии (или в которые приходят), показывают места локальных взаимодействий частиц. Рассмотрим простейшую диаграмму рассеяния двух электронов за счёт электромагнитного взаимодействия. Процесс развивается в пространстве и во времени. Ось времени t направлена слева направо. Координатная ось х, условно отражающая положение частиц в пространстве, направлена снизу вверх (эти оси на диаграммах обычно не показывают). Диаграмма “читается” следующим образом. До взаимодействия (t < t1) имелись два свободных сближающихся электрона е1 и е2. Им отвечают незамкнутые слева линии. Взаимодействие между ними произошло в период времени t1 – t2. В точке (вершине) 1, отвечающей моменту t1, электрон е1 испустил фотон (переносчик электромагнитного взаимодействия) и, испытав отдачу, изменил направление движения. Фотон, изображённый волнистой линией, распространяется в сторону электрона е2 и в точке (вершине) 2 в момент времени t2 поглощается им. Электрон е2, испытав отдачу, также изменяет направление движения. Далее электроны разлетаются, не испытав больше никаких взаимодействий. Каждому элементу диаграммы отвечает известная функция или множитель, которые по известным правилам объединяются в математическое выражение, дающее вероятность процесса. Линиям со свободными электронами, приходящим из t = -∞ и уходящим в t = +∞, отвечают реальные частицы. Внутренним линиям отвечают виртуальные частицы, распространяющиеся от точки рождения до точки поглощения (в данном случае это виртуальный фотон). Приведённая диаграмма показывает самый простой вариант электрон-электронного рассеяния. Для получения полной вероятности этого процесса необходимо учесть все возможные диаграммы, которые могут иметь очень разветвлённую структуру.

     Пример одной из таких более сложных диаграмм рассеяния показан на рис. справа. В случае электромагнитного взаимодействия константа взаимодействия мала, поэтому диаграммы, содержащие большее число вершин, дают малые поправки по сравнению с вкладом основной диаграммы. Диаграмма, имеющая n вершин, при прочих равных условиях будет давать вклад в амплитуду процесса в 10n раз меньший, чем амплитуда элементарного процесса

Сечение процесса, содержащего n узлов, пропорционально квадрату амплитуды, т.е. . Диаграммы Фейнмана используются также для наглядного описания процессов, обусловленных другими типами взаимодействий.