Бета-распад
Beta-decay
Бета-распад состоит
в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения
– электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя
при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу
бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад,
β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е-
+ е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он
обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный.
В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения
нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят
так (массу е,
νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- +
е),
M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе),
M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z)
+ mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно
из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино
и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-,
е
+ (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых
и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны
и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы
(свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных
за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных
ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное
явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой
ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента
при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому
период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от
того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются
почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в
интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет.
На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни
нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады,
идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные
переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые
переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода
определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих
равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом
1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l
,
R – радиус ядра,
– длина
волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/
= Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары
e +
ν
= 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами
Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары
e +
ν
= 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
|