На головную страницу 

Адроны
Альфа-распад
Альфа-частица
Аннигиляция
Антивещество
Антинейтрон
Антипротон
Античастицы
Атом
Атомная единица массы
Атомная электростанция
Барионное число
Барионы
Бета-распад
Бетатрон
Бета-частицы
Бозе – Эйнштейна статистика
Бозоны
Большой адронный коллайдер
Большой Взрыв
Боттом. Боттомоний
Брейта-Вигнера формула
Быстрота
Векторная доминантность
Великое объединение
Взаимодействие частиц
Вильсона камера
Виртуальные частицы
Водорода атом
Возбуждённые состояния ядер
Волновая функция
Волновое уравнение
Волны де Бройля
Встречные пучки
Гамильтониан
Гамма-излучение
Гамма-квант
Гамма-спектрометр
Гамма-спектроскопия
Гаусса распределение
Гейгера счётчик
Гигантский дипольный резонанс
Гиперядра
Глюоны
Годоскоп
Гравитационное взаимодействие
Дейтрон
Деление атомных ядер
Детекторы частиц
Дирака уравнение
Дифракция частиц
Доза излучения
Дозиметр
Доплера эффект
Единая теория поля
Зарядовое сопряжение
Зеркальные ядра
Избыток массы (дефект массы)
Изобары
Изомерия ядерная
Изоспин
Изоспиновый мультиплет
Изотопов разделение
Изотопы
Ионизирующее излучение
Искровая камера
Квантовая механика
Квантовая теория поля
Квантовые операторы
Квантовые числа
Квантовый переход
Квант света
Кварк-глюонная плазма
Кварки
Коллайдер
Комбинированная инверсия
Комптона эффект
Комптоновская длина волны
Конверсия внутренняя
Константы связи
Конфайнмент
Корпускулярно волновой дуализм
Космические лучи
Критическая масса
Лептоны
Линейные ускорители
Лоренца преобразования
Лоренца сила
Магические ядра
Магнитный дипольный момент ядра
Магнитный спектрометр
Максвелла уравнения
Масса частицы
Масс-спектрометр
Массовое число
Масштабная инвариантность
Мезоны
Мессбауэра эффект
Меченые атомы
Микротрон
Нейтрино
Нейтрон
Нейтронная звезда
Нейтронная физика
Неопределённостей соотношения
Нормы радиационной безопасности
Нуклеосинтез
Нуклид
Нуклон
Обращение времени
Орбитальный момент
Осциллятор
Отбора правила
Пар образование
Период полураспада
Планка постоянная
Планка формула
Позитрон
Поляризация
Поляризация вакуума
Потенциальная яма
Потенциальный барьер
Принцип Паули
Принцип суперпозиции
Промежуточные W-, Z-бозоны
Пропагатор
Пропорциональный счётчик
Пространственная инверсия
Пространственная четность
Протон
Пуассона распределение
Пузырьковая камера
Радиационный фон
Радиоактивность
Радиоактивные семейства
Радиометрия
Расходимости
Резерфорда опыт
Резонансы (резонансные частицы)
Реликтовое микроволновое излучение
Светимость ускорителя
Сечение эффективное
Сильное взаимодействие
Синтеза реакции
Синхротрон
Синхрофазотрон
Синхроциклотрон
Система единиц измерений
Слабое взаимодействие
Солнечные нейтрино
Сохранения законы
Спаривания эффект
Спин
Спин-орбитальное взаимодействие
Спиральность
Стандартная модель
Статистика
Странные частицы
Струи адронные
Субатомные частицы
Суперсимметрия
Сферическая система координат
Тёмная материя
Термоядерные реакции
Термоядерный реактор
Тормозное излучение
Трансурановые элементы
Трек
Туннельный эффект
Ускорители заряженных частиц
Фазотрон
Фейнмана диаграммы
Фермионы
Формфактор
Фотон
Фотоэффект
Фундаментальная длина
Хиггса бозон
Цвет
Цепные ядерные реакции
Цикл CNO
Циклические ускорители
Циклотрон
Чарм. Чармоний
Черенковский счётчик
Черенковсое излучение
Черные дыры
Шредингера уравнение
Электрический квадрупольный момент ядра
Электромагнитное взаимодействие
Электрон
Электрослабое взаимодействие
Элементарные частицы
Ядерная физика
Ядерная энергия
Ядерные модели
Ядерные реакции
Ядерный взрыв
Ядерный реактор
Ядра энергия связи
Ядро атомное
Ядерный магнитный резонанс (ЯМР)

На головную страницу

Рейтинг@Mail.ru

 

Гамма-спектрометр
Gamma-ray spectrometer

    Гамма-спектрометр прибор для определения энергии γ-квантов. Регистрация γ-кванта в гамма-спектрометр как правило основана на трех основных процессах взаимодействия γ-кванта с веществом − фотоэффекте, Комптон-эффекте и рождении пары электрон-позитрон. В гамма-спектрометр измеряются энергии электронов и позитронов, которым γ-квант передает свою энергию в детектирующем материале гамма-спектрометр Ниже порога рождения пары (1.02 МэВ) регистрация γ-квантов осуществляется по комптоновским электронам и фотоэлектронам. В области совсем малых энергий (десятки кэВ) основную роль играет фотоэффект. При высоких энергиях основным процессом взаимодействия γ-кванта с детектирующим материалом гамма-спектрометр является образование пар. Если, например, γ-квант с энергией Е вызвал в детекторе фотоэффект, то кинетическая энергия выбитого из атома детектора электрона (фотоэлектрона) Ee с точностью до незначительной энергии отдачи атома определяется равенством Ee = Е - I, где I − хорошо известная для каждого атома энергия (потенциал) ионизации, составляющая единицы − десятки эВ для атомов с невысоким порядковым номером. Таким образом, измерение в гамма-спектрометр энергии электрона Ee дает энергию γ-кванта.
    Основными характеристиками гамма-спектрометра являются разрешающая способность (разрешение) и эффективность, обычно выраженные в %. Разрешающая способность гамма-спектрометр характеризует возможность разделения двух линий γ-излучения, близких по энергии. Количественно она определяется отношением ΔЕ/Е, где ΔЕ – ширина линии (в единицах энергии) на половине ее высоты. Разрешение характеризует точность, с которой г.-с. измеряет энергию γ-кванта. Эффективность гамма-спектрометр это доля зарегистрированных γ-квантов от общего их числа, попавших в гамма-спектрометр
    Наиболее распространенными типами гамма-спектрометр являются сцинтилляционный и полупроводниковый. Сцинтилляц. гамма-спектрометр состоит из сцинтиллятора и фотоэлектронного умножителя (ФЭУ). В сцинтилляторе под действием электронов, создаваемых γ-квантами, возникает кратковременная вспышка света - сцинтилляция, преобразуемая в ФЭУ в электрический импульс. Амплитуда импульса пропорциональна энергии γ-кванта. В качестве сцинтилляторов, например, применяют твердые неорганические кристаллы NaJ, активированные Tl. Разрешение сцинтил. гамма-спектрометр 4- 5 % для γ-квантов с энергией 1 МэВ. Эффективность может приближаться к 100%.
    В полупроводниковом гамма-спектрометр γ-кванты обычно регистрируются в монокристалле германия. Электроны, образуемые γ -квантами, производят электронно-дырочные пары, которые под действием приложенного электрич. поля создают импульс тока, амплитуда которого пропорциональна энергии электрона. Разрешение для γ-квантов с энергией 1 МэВ может достигать 0.1- 0.2%. Эффективность обычно ниже, чем у сцинтиляционный гамма-спектрометр
    Из других типов гамма-спектрометр можно отметить магнитные гамма-спектрометр, в которых по траектории движения в магнитном поле определяются энергии комптоновских электронов или электрон-позитронных пар, создаваемых γ-квантами в тонком радиаторе.
    Для спектрометрии γ-квантов низких энергий (десятки − сотни кэВ) используют также кристалл- дифракционные гамма-спектрометр, измеряющие длину волны γ-кванта, и газовые пропорциональные счетчики. Для спектрометрии γ-квантов высоких энергий используются гамма-спектрометр, основанные на регистрации черенковского излучения от электронно-фотонных ливней, создаваемых γ-квантами в радиаторах из тяжелого прозрачного вещества, напр. свинцового стекла. Определить энергию высокоэнергичного γ-кванта можно также в пузырьковой камере, измеряя траекторию рождаемой им пары электрон-позитрон в магнитном поле.


См. также Детекторы для гамма-спектрометрии