На головную страницу 

Адроны
Альфа-распад
Альфа-частица
Аннигиляция
Антивещество
Антинейтрон
Антипротон
Античастицы
Атом
Атомная единица массы
Атомная электростанция
Барионное число
Барионы
Бета-распад
Бетатрон
Бета-частицы
Бозе – Эйнштейна статистика
Бозоны
Большой адронный коллайдер
Большой Взрыв
Боттом. Боттомоний
Брейта-Вигнера формула
Быстрота
Векторная доминантность
Великое объединение
Взаимодействие частиц
Вильсона камера
Виртуальные частицы
Водорода атом
Возбуждённые состояния ядер
Волновая функция
Волновое уравнение
Волны де Бройля
Встречные пучки
Гамильтониан
Гамма-излучение
Гамма-квант
Гамма-спектрометр
Гамма-спектроскопия
Гаусса распределение
Гейгера счётчик
Гигантский дипольный резонанс
Гиперядра
Глюоны
Годоскоп
Гравитационное взаимодействие
Дейтрон
Деление атомных ядер
Детекторы частиц
Дирака уравнение
Дифракция частиц
Доза излучения
Дозиметр
Доплера эффект
Единая теория поля
Зарядовое сопряжение
Зеркальные ядра
Избыток массы (дефект массы)
Изобары
Изомерия ядерная
Изоспин
Изоспиновый мультиплет
Изотопов разделение
Изотопы
Ионизирующее излучение
Искровая камера
Квантовая механика
Квантовая теория поля
Квантовые операторы
Квантовые числа
Квантовый переход
Квант света
Кварк-глюонная плазма
Кварки
Коллайдер
Комбинированная инверсия
Комптона эффект
Комптоновская длина волны
Конверсия внутренняя
Константы связи
Конфайнмент
Корпускулярно волновой дуализм
Космические лучи
Критическая масса
Лептоны
Линейные ускорители
Лоренца преобразования
Лоренца сила
Магические ядра
Магнитный дипольный момент ядра
Магнитный спектрометр
Максвелла уравнения
Масса частицы
Масс-спектрометр
Массовое число
Масштабная инвариантность
Мезоны
Мессбауэра эффект
Меченые атомы
Микротрон
Нейтрино
Нейтрон
Нейтронная звезда
Нейтронная физика
Неопределённостей соотношения
Нормы радиационной безопасности
Нуклеосинтез
Нуклид
Нуклон
Обращение времени
Орбитальный момент
Осциллятор
Отбора правила
Пар образование
Период полураспада
Планка постоянная
Планка формула
Позитрон
Поляризация
Поляризация вакуума
Потенциальная яма
Потенциальный барьер
Принцип Паули
Принцип суперпозиции
Промежуточные W-, Z-бозоны
Пропагатор
Пропорциональный счётчик
Пространственная инверсия
Пространственная четность
Протон
Пуассона распределение
Пузырьковая камера
Радиационный фон
Радиоактивность
Радиоактивные семейства
Радиометрия
Расходимости
Резерфорда опыт
Резонансы (резонансные частицы)
Реликтовое микроволновое излучение
Светимость ускорителя
Сечение эффективное
Сильное взаимодействие
Синтеза реакции
Синхротрон
Синхрофазотрон
Синхроциклотрон
Система единиц измерений
Слабое взаимодействие
Солнечные нейтрино
Сохранения законы
Спаривания эффект
Спин
Спин-орбитальное взаимодействие
Спиральность
Стандартная модель
Статистика
Странные частицы
Струи адронные
Субатомные частицы
Суперсимметрия
Сферическая система координат
Тёмная материя
Термоядерные реакции
Термоядерный реактор
Тормозное излучение
Трансурановые элементы
Трек
Туннельный эффект
Ускорители заряженных частиц
Фазотрон
Фейнмана диаграммы
Фермионы
Формфактор
Фотон
Фотоэффект
Фундаментальная длина
Хиггса бозон
Цвет
Цепные ядерные реакции
Цикл CNO
Циклические ускорители
Циклотрон
Чарм. Чармоний
Черенковский счётчик
Черенковсое излучение
Черные дыры
Шредингера уравнение
Электрический квадрупольный момент ядра
Электромагнитное взаимодействие
Электрон
Электрослабое взаимодействие
Элементарные частицы
Ядерная физика
Ядерная энергия
Ядерные модели
Ядерные реакции
Ядерный взрыв
Ядерный реактор
Ядра энергия связи
Ядро атомное
Ядерный магнитный резонанс (ЯМР)

На головную страницу

Рейтинг@Mail.ru

 

Чарм. Чармоний
Charm. Charmonium

    Чарм c - аддитивное квантовое число, характеризующее кварки и адроны. Частицы с ненулевым значением квантового числа с называются очарованными частицами. В их состав входит с- или antic-кварк. Квантовое число чарм с сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях Δc = 0. В слабых распадах очарованных частиц квантовое число с не изменяется или изменяется на единицу Δc = 0,±1. Самыми лёгкими очарованными частицами является семейство D мезонов, состоящее из комбинации лёгких u,antiu, d,antid кварков, с и antic кварков.

D0 = (cantiu) D+ = (cantid)
D0 = (anticu) D = (anticd)

Чармоний - семейство тяжёлых мезонов со скрытым очарованием, т.к. оно состоит из с- и antic-кварков и потому имеет квантовое число с = 0. Первым мезоном из семейства частиц со скрытым очарованием был J/ψ-мезон, открытый в 1974 г. J/ψ-мезон имеет массу M = 3.097 ГэВ, спин J = 1, отрицательную внутреннюю чётность P = -1. Позднее было открыто большее число частиц, состоящих из сantic-кварков. Классификация чармониев основана на кварковой модели адронов. При одинаковом кварковом составе (сantic) они различаются главным квантовым числом n, суммарным спином J кварка с и антикварка antic, чётностью P и зарядовой чётностью C. P- и C-чётности различных состояний чармония определяются соотношениями

P = (-1)L+1,      C = (-1)L+S.

Рис.1

Рис. 1 Система уровней чармония и переходы между состояниями

    На рисунке показана система уровней чармония и переходы между ними. Характерный масштаб возбуждения составляет сотни МэВ, что существенно меньше массы с-кварка. Поэтому можно воспользоваться тем, что движение нерелятивистское и для описания чармония использовать уравнение Шредингера. В таком подходе чармоний можно рассматривать как систему двух кварков, движущихся в потенциале V(r). Состояния чармония и волновые функции определяются как решения станционарного уравнения Шредингера.
    Для описания спектроскопии чармония удалось найти простой потенциал V(r). На малых расстояниях (r << 10-13 см) потенциал, аналогично кулоновскому, имеет вид V(r) ~ 1/r. Поскольку кварки не наблюдаются в свободном состоянии, потенциал должен их эффективно «запирать» на расстояниях масштаба радиуса адрона (≈10-15 м), т.е. на больших расстояниях потенциал должен расти (V(r) ~ r). Удовлетворяющий требуемым условиям потенциал имеет вид

,

где a, β, δ - константы. Константы удалось подобрать так, что потенциал одновременно хорошо описывает спектры масс как (cantic), так и (bantib).