На головную страницу 

Адроны
Альфа-распад
Альфа-частица
Аннигиляция
Антивещество
Антинейтрон
Антипротон
Античастицы
Атом
Атомная единица массы
Атомная электростанция
Барионное число
Барионы
Бета-распад
Бетатрон
Бета-частицы
Бозе – Эйнштейна статистика
Бозоны
Большой адронный коллайдер
Большой Взрыв
Боттом. Боттомоний
Брейта-Вигнера формула
Быстрота
Векторная доминантность
Великое объединение
Взаимодействие частиц
Вильсона камера
Виртуальные частицы
Водорода атом
Возбуждённые состояния ядер
Волновая функция
Волновое уравнение
Волны де Бройля
Встречные пучки
Гамильтониан
Гамма-излучение
Гамма-квант
Гамма-спектрометр
Гамма-спектроскопия
Гаусса распределение
Гейгера счётчик
Гигантский дипольный резонанс
Гиперядра
Глюоны
Годоскоп
Гравитационное взаимодействие
Дейтрон
Деление атомных ядер
Детекторы частиц
Дирака уравнение
Дифракция частиц
Доза излучения
Дозиметр
Доплера эффект
Единая теория поля
Зарядовое сопряжение
Зеркальные ядра
Избыток массы (дефект массы)
Изобары
Изомерия ядерная
Изоспин
Изоспиновый мультиплет
Изотопов разделение
Изотопы
Ионизирующее излучение
Искровая камера
Квантовая механика
Квантовая теория поля
Квантовые операторы
Квантовые числа
Квантовый переход
Квант света
Кварк-глюонная плазма
Кварки
Коллайдер
Комбинированная инверсия
Комптона эффект
Комптоновская длина волны
Конверсия внутренняя
Константы связи
Конфайнмент
Корпускулярно волновой дуализм
Космические лучи
Критическая масса
Лептоны
Линейные ускорители
Лоренца преобразования
Лоренца сила
Магические ядра
Магнитный дипольный момент ядра
Магнитный спектрометр
Максвелла уравнения
Масса частицы
Масс-спектрометр
Массовое число
Масштабная инвариантность
Мезоны
Мессбауэра эффект
Меченые атомы
Микротрон
Нейтрино
Нейтрон
Нейтронная звезда
Нейтронная физика
Неопределённостей соотношения
Нормы радиационной безопасности
Нуклеосинтез
Нуклид
Нуклон
Обращение времени
Орбитальный момент
Осциллятор
Отбора правила
Пар образование
Период полураспада
Планка постоянная
Планка формула
Позитрон
Поляризация
Поляризация вакуума
Потенциальная яма
Потенциальный барьер
Принцип Паули
Принцип суперпозиции
Промежуточные W-, Z-бозоны
Пропагатор
Пропорциональный счётчик
Пространственная инверсия
Пространственная четность
Протон
Пуассона распределение
Пузырьковая камера
Радиационный фон
Радиоактивность
Радиоактивные семейства
Радиометрия
Расходимости
Резерфорда опыт
Резонансы (резонансные частицы)
Реликтовое микроволновое излучение
Светимость ускорителя
Сечение эффективное
Сильное взаимодействие
Синтеза реакции
Синхротрон
Синхрофазотрон
Синхроциклотрон
Система единиц измерений
Слабое взаимодействие
Солнечные нейтрино
Сохранения законы
Спаривания эффект
Спин
Спин-орбитальное взаимодействие
Спиральность
Стандартная модель
Статистика
Странные частицы
Струи адронные
Субатомные частицы
Суперсимметрия
Сферическая система координат
Тёмная материя
Термоядерные реакции
Термоядерный реактор
Тормозное излучение
Трансурановые элементы
Трек
Туннельный эффект
Ускорители заряженных частиц
Фазотрон
Фейнмана диаграммы
Фермионы
Формфактор
Фотон
Фотоэффект
Фундаментальная длина
Хиггса бозон
Цвет
Цепные ядерные реакции
Цикл CNO
Циклические ускорители
Циклотрон
Чарм. Чармоний
Черенковский счётчик
Черенковсое излучение
Черные дыры
Шредингера уравнение
Электрический квадрупольный момент ядра
Электромагнитное взаимодействие
Электрон
Электрослабое взаимодействие
Элементарные частицы
Ядерная физика
Ядерная энергия
Ядерные модели
Ядерные реакции
Ядерный взрыв
Ядерный реактор
Ядра энергия связи
Ядро атомное
Ядерный магнитный резонанс (ЯМР)

На головную страницу

Рейтинг@Mail.ru

 

Гигантский дипольный резонанс
Giant dipole resonance

    Гигантский дипольный резонанс (ГДР) — высоковозбуждённое состояние атомных ядер с участием большого числа нуклонов. Гигантский дипольный резонанс наблюдается во всех атомных ядрах и проявляется как широкий максимум в зависимости сечения σ ядерных реакций от энергии налетающей частицы или в спектре вылетающих частиц. Наиболее исследованным резонансом является электрический дипольный гигантский резонанс Е1.


Рис. 1. Гигантский дипольный резонанс Е1.

    Для описания Е1 резонанса используют несколько основных параметров.

  • Положение максимума сечения Em.
  • Величина сечения в максимуме резонанса σm
  • Интегральное сечение резонанса — сечение резонанса, проинтегрированное по области энергий гигантского дипольного резонанса σинт = integralσ(E)dE.
  • Ширина Г максимума резонанса.
  • Основные каналы распада гигантского дипольного резонанса.
  •     Существуют два основных подхода для описания гигантского резонанса. Коллективные модели рассматривают образование ГДР как взаимные колебания центров масс протонов и нейтронов (рис. 1). Для деформированных ядер коллективные модели предсказывают расщепление гигантского резонанса на две компоненты, соответствующие колебаниям протонов и нейтронов вдоль большой и малой осей ядерного эллипсоида. Микроскопические модели исходят из оболочечной модели ядра. В этих моделях гигантский резонанс рассматривается как когерентное состояние, образующееся при переходах нуклонов из заполненных (полностью или частично) оболочек в более высокорасположенные оболочки ядра. Положение максимума гигантского резонанса хорошо описывается соотношением

    Em = 75A-1/3.

    При переходе от лёгких ядер к тяжёлым положение максимума резонанса Em смещается из области 20–25 МэВ (12С, 16О) в область энергий 12–15 МэВ (208Pb, 238U).


    Рис. 2. Гигантский дипольный резонанс в сечении поглощения фотонов ядром 12С.

        Интегральное сечение Е1 резонанса σинт исчерпывается дипольным правилом сумм

        Ширина гигантского дипольного резонанса Г в большей степени обусловлена внутренней структурой ядра. Три основных фактора влияют на ширину гигантского резонанса Г. Первый фактор — форма атомного ядра. Наименьшую ширину
    Г ~ 5–7 МэВ имеет гигантский резонанс на сферических ядрах и на ядрах с заполненными оболочками. Деформация ядра приводит к уширению и расщеплению максимума гигантского резонанса (Г ~ 8–10 МэВ). Вторым фактором является оболочечная структура ядра. В ядрах, имеющих частично заполненную внешнюю оболочку, наблюдается конфигурационное расщепление гигантского резонанса, приводящее к образованию двух компонент гигантского резонанса. Одна компонента соответствует переходам из частично заполненной внешней оболочки в следующую свободную оболочку. Вторая — переходам из полностью заполненной внутренней оболочки в частично заполненную внешнюю оболочку. В лёгких ядрах конфигурационное расщепление резонанса может составлять ~15–20 МэВ. Третьим фактором, определяющим ширину Е1 резонанса, является изоспиновое расщепление гигантского резонанса. В ядрах N ≠ Z возбуждаются две ветви гигантского резонанса с T< = T0 = (N - Z)/2 и T> = T0 + 1. Величина расщепления состояний T> и T< составляет

    E(T>) - E(T<) = 60(T0 + 1)/A МэВ

    и зависит от величины разности (N - Z) и массового числа А, что приводит к уширению гигантского резонанса. Распад состояния гигантского дипольного резонанса происходит в основном с испусканием протонов и нейтронов. В лёгких ядрах распады с испусканием протонов и нейтронов сравнимы. Однако по мере увеличения Z вылет протонов подавляется кулоновским барьером. Тяжёлые ядра распадаются, как правило, с испусканием одного или двух нейтронов.